Электрический ток Скачать
презентацию
<<  Урок Электрический ток Постоянный электрический ток  >>
Электрический ток
Электрический ток
Электрический ток
Электрический ток
Физическая величина
Физическая величина
Физическая величина
Физическая величина
Немецкий физик
Немецкий физик
Закон Ома
Закон Ома
Закон Ома
Закон Ома
Закон Ома
Закон Ома
Специальные приборы
Специальные приборы
Последовательное и параллельное соединение проводников
Последовательное и параллельное соединение проводников
Последовательное и параллельное соединение проводников
Последовательное и параллельное соединение проводников
Последовательное и параллельное соединение проводников
Последовательное и параллельное соединение проводников
Работа и мощность тока
Работа и мощность тока
Отношение
Отношение
Отношение
Отношение
Отношение
Отношение
Отношение
Отношение
Отношение
Отношение
Электрический ток в металлах
Электрический ток в металлах
Электрический ток в металлах
Электрический ток в металлах
Средняя скорость
Средняя скорость
Средняя скорость
Средняя скорость
Средняя скорость
Средняя скорость
Средняя скорость
Средняя скорость
Проводник
Проводник
Проводник
Проводник
Проводник
Проводник
Электрический ток в полупроводниках
Электрический ток в полупроводниках
Фото из презентации «Классическая электродинамика» к уроку физики на тему «Электрический ток»

Автор: blunty. Чтобы познакомиться с фотографией в полном размере, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все фотографии на уроке физики, скачайте бесплатно презентацию «Классическая электродинамика» со всеми фотографиями в zip-архиве размером 88 КБ.

Скачать презентацию

Классическая электродинамика

содержание презентации «Классическая электродинамика»
Сл Текст Эф Сл Текст Эф
1Электродинамика. Лекция 11.0 8проводников. При последовательном соединении0
2Электрический ток. Закон Ома. в проводниках может0 проводников сила тока во всех проводниках одинакова: I1
при определенных условиях возникнуть непрерывное = I2 = I. При последовательном соединении полное
упорядоченное движение свободных носителей сопротивление цепи равно сумме сопротивлений отдельных
электрического заряда. Такое движение называется проводников: R = R1 + R2 При параллельном соединении
электрическим током. За направление электрического тока проводников величина, обратная общему сопротивлению
принято направление движения положительных свободных цепи, равна сумме величин, обратных сопротивлениям
зарядов. Для существования электрического тока в параллельно включенных проводников.
проводнике необходимо создать в нем электрическое поле. 9Правила Кирхгофа для разветвленных цепей. Для0
Количественной мерой электрического тока служит сила упрощения расчетов сложных электрических цепей,
тока I – скалярная физическая величина, равная содержащих неоднородные участки, используются правила
отношению заряда ?q, переносимого через поперечное Кирхгофа, которые являются обобщением закона Ома на
сечение проводника (рис.) за интервал времени ?t, к случай разветвленных цепей. Первое правило Кирхгофа:
этому интервалу времени: Алгебраическая сумма сил токов для каждого узла в
3Если сила тока и его направление не изменяются со0 разветвленной цепи равна нулю: I1 + I2 + I3 + ... + In
временем, то такой ток называется постоянным. В = 0 Второе правило Кирхгофа можно сформулировать так:
Международной системе единиц СИ сила тока измеряется в алгебраическая сумма произведений сопротивления каждого
амперах (А). Единица измерения тока 1 А устанавливается из участков любого замкнутого контура разветвленной
по магнитному взаимодействию двух параллельных цепи постоянного тока на силу тока на этом участке
проводников с током. Постоянный электрический ток может равна алгебраической сумме ЭДС вдоль этого контура: –
быть создан только в замкнутой цепи, в которой I2R2 + I3R3 = 2 + 3.
свободные носители заряда циркулируют по замкнутым 10Работа и мощность тока. Работа ?A электрического0
траекториям. Для существования постоянного тока тока I, протекающего по неподвижному проводнику с
необходимо наличие в электрической цепи устройства, сопротивлением R, преобразуется в тепло ?Q,
способного создавать и поддерживать разности выделяющееся на проводнике. ?Q = ?A = RI2?t * Закон
потенциалов на участках цепи за счет работы сил преобразования работы тока в тепло был экспериментально
неэлектростатического происхождения. Такие устройства установлен независимо друг от друга Дж. Джоулем и Э.
называются источниками постоянного тока. Силы Ленцем и носит название закона Джоуля–Ленца. * Мощность
неэлектростатического происхождения, действующие на электрического тока равна отношению работы тока ?A к
свободные носители заряда со стороны источников тока, интервалу времени ?t, за которое эта работа была
называются сторонними силами. совершена: При протекании электрического тока по
4Физическая величина, равная отношению работы Aст0 замкнутой цепи работа сторонних сил ?Aст преобразуется
сторонних сил при перемещении заряда q от в тепло, выделяющееся во внешней цепи (?Q) и внутри
отрицательного полюса источника тока к положительному к источника (?Qист). ?Q + ?Qист = ?Aст = I?t.
величине этого заряда, называется электродвижущей силой 11Отношение равное называется коэффициентом полезного0
источника (ЭДС): Электродвижущая сила, как и разность действия источника. На рис. графически представлены
потенциалов, измеряется в вольтах (В). Работа сторонних зависимости мощности источника Pист , полезной мощности
сил равна по определению электродвижущей силе 12, P, выделяемой во внешней цепи, и коэффициента полезного
действующей на данном участке. Поэтому полная работа действия ? от тока в цепи I для источника с ЭДС, равной
равна U12 = ?1 – ?2 + 12 Величину U12 принято называть , и внутренним сопротивлением r. Ток в цепи может
напряжением на участке цепи 1–2. В случае однородного изменяться в пределах от I = 0 (при ) до (при R = 0).
участка напряжение равно разности потенциалов: U12 = ?1 12Электрический ток в металлах. Электрический ток в0
– ?2. металлах – это упорядоченное движение электронов под
5Немецкий физик Г. Ом в 1826 году экспериментально0 действием электрического поля. Опыты показывают, что
установил, что сила тока I, текущего по однородному при протекании тока по металлическому проводнику не
металлическому проводнику (т. е. проводнику, в котором происходит переноса вещества, следовательно, ионы
не действуют сторонние силы), пропорциональна металла не принимают участия в переносе электрического
напряжению U на концах проводника: Это соотношение заряда. удельный заряд e / m свободных носителей тока в
выражает закон Ома для однородного участка цепи: сила металлах равен: По современным данным модуль заряда
тока в проводнике прямо пропорциональна приложенному электрона (элементарный заряд) равен * Хорошая
напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению электропроводность металлов объясняется высокой
проводника. В СИ единицей электрического сопротивления концентрацией свободных электронов, равной по порядку
проводников служит ом (Ом). Сопротивлением в 1 Ом величины числу атомов в единице объема. * Из-за
обладает такой участок цепи, в котором при напряжении 1 взаимодействия с ионами электроны могут покинуть
В возникает ток силой 1 А. Проводники, подчиняющиеся металл, лишь преодолев так называемый потенциальный
закону Ома, называются линейными. Для участка цепи, барьер. Высота этого барьера называется работой выхода.
содержащего ЭДС, закон Ома записывается в следующей 13Средняя скорость упорядоченного движения электронов0
форме: IR = U12 = ?1 – ?2 + = ??12 + Это соотношение в металлических проводниках на много порядков меньше
принято называть обобщенным законом Ома. средней скорости их теплового движения Рис. дает
6Закон Ома для полной цепи: сила тока в полной цепи0 представление о характере движения свободного электрона
равна электродвижущей силе источника, деленной на сумму в кристаллической решетке. Движение свободного
сопротивлений однородного и неоднородного участков электрона в кристаллической решетке: а – хаотическое
цепи: Сопротивление r неоднородного участка на рис. движение электрона в кристаллической решетке металла; b
можно рассматривать как внутреннее сопротивление – хаотическое движение с дрейфом, обусловленным
источника тока. В этом случае участок (ab) на рис. электрическим полем. Масштабы дрейфа сильно
является внутренним участком источника. Если точки a и преувеличены.
b замкнуть проводником, сопротивление которого мало по 14Рассмотрим проводник длины l и сечением S с0
сравнению с внутренним сопротивлением источника (R концентрацией электронов n. Ток в проводнике может быть
<< r), тогда в цепи потечет ток короткого записан в виде: Электрическое сопротивление проводника
замыкания. равно: За время ?t каждый электрон испытывает ?t / ?
7Для измерения напряжений и токов в электрических0 соударений. В проводнике сечением S и длины l имеется
цепях постоянного тока используются специальные приборы nSl электронов. Отсюда следует, что выделяемое в
– вольтметры и амперметры. Вольтметр предназначен для проводнике за время ?t тепло равно: Это соотношение
измерения разности потенциалов, приложенной к его выражает закон Джоуля-Ленца.
клеммам. Амперметр предназначен для измерения силы тока 15Электрический ток в полупроводниках. По значению0
в цепи. Амперметр включается последовательно в разрыв удельного электрического сопротивления полупроводники
электрической цепи, чтобы через него проходил весь занимают промежуточное место между хорошими
измеряемый ток. Измерительные приборы – вольтметры и проводниками и диэлектриками. Качественное отличие
амперметры – бывают двух видов: стрелочные (аналоговые) полупроводников от металлов проявляется прежде всего в
и цифровые. Цифровые электроизмерительные приборы зависимости удельного сопротивления от температуры. С
представляют собой сложные электронные устройства. понижением температуры сопротивление металлов падает. У
Обычно цифровые приборы обеспечивают более высокую полупроводников, напротив, с понижением температуры
точность измерений. сопротивление возрастает и вблизи абсолютного нуля они
8Последовательное и параллельное соединение0 практически становятся изоляторами (рис.).
15 «Классическая электродинамика» | Классическая электродинамика 0
http://900igr.net/fotografii/fizika/Klassicheskaja-elektrodinamika/Klassicheskaja-elektrodinamika.html
cсылка на страницу
Урок

Физика

133 темы
Фото
Презентация: Классическая электродинамика | Тема: Электрический ток | Урок: Физика | Вид: Фото
900igr.net > Презентации по физике > Электрический ток > Классическая электродинамика