Равномерное движение Скачать
презентацию
<<  Перемещение Скорость время расстояние  >>
Рассмотрим движение материальной точки вдоль произвольной траектории
Рассмотрим движение материальной точки вдоль произвольной траектории
Модель: движение тела в поле тяжести Земли
Модель: движение тела в поле тяжести Земли
Перенесем вектор в точку А
Перенесем вектор в точку А
Задачи
Задачи
Задачи
Задачи
Задачи
Задачи
Движение в поле тяжести Земли
Движение в поле тяжести Земли
Фото из презентации «Скорость движения» к уроку физики на тему «Равномерное движение»

Автор: kyy. Чтобы познакомиться с фотографией в полном размере, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все фотографии на уроке физики, скачайте бесплатно презентацию «Скорость движения» со всеми фотографиями в zip-архиве размером 168 КБ.

Скачать презентацию

Скорость движения

содержание презентации «Скорость движения»
Сл Текст Эф Сл Текст Эф
12.3. Кинематика поступательного движения. Исключая0 11Тангенциальная составляющая ускорения. Т.Е. Равна0
время t в уравнениях (2.1) и (2.2) получим уравнение первой производной по времени от модуля скорости,
траектории движения материальной точки. Траектория определяя тем самым быстроту изменения скорости по
движения материальной точки – линия, описываемая этой модулю. Найдем вторую составляющую ускорения. Допустим,
точкой в пространстве. В зависимости от формы что точка В достаточно близка к точке А, поэтому можно
траектории движение может быть прямолинейным считать дугу окружности радиуса r, мало отличающейся от
(поступательным), криволинейным и вращательным. хорды АВ. Тогда из подобия треугольников АОВ и ЕАД
22.3. Кинематика поступательного движения.0 следует ??n /AB= ??1 /r, но т.к. AB = ?·?t , то.
Рассмотрим движение материальной точки вдоль 12В пределе при ?t?0 получим . Поскольку , угол ЕАD0
произвольной траектории. Отсчет времени начнем с стремится к нулю, и т.к. треугольник ЕАD
момента, когда точка находилась в положении А. Длина равнобедренный, то угол АDЕ между и стремится к
участка траектории АВ, пройденного материаль-ной точкой прямому. Следовательно, при ?t?0 векторы и оказываются
с момента начала отсчета времени, называется длиной взаимно перпен-дикулярными. Так как вектор скорости
пути ?S и является скалярной функцией времени: направлен по касательной к траектории, то вектор ,
?S=?S(t). перпендикулярный вектору скорости, направлен к центру
32.3. Кинематика поступательного движения. Вектор ,0 ее кривизны. Вторая составляющая ускорения равная.
проведенный из начального положения движущейся точки в Называется нормальной составляющей ускорения и
положение точки в данный момент времени (приращение направлена по нормали к траектории к центру ее кривизны
радиуса – вектора за рас-сматриваемый промежуток (поэтому ее называют также центростремительным
времени) называется перемещением. И в прямолинейном ускорением).
движении вектор перемещения совпадает с соответствующим 13Полное ускорение тела есть геометрическая сумма0
участком траектории и модуль перемещения | | равен тангенциальной и нормальной составляющих: Итак,
пройденному пути ?S. Модель: Движение тела в поле тангенциальная составляющая ускорения характеризует
тяжести Земли. Содержание. быстроту изменения скорости по модулю (направлена по
42.4. Скорость. Для характеристики движения0 касательной к траектории), а нормальная составляющая
материальной точки вводится векторная величина - ускорения – быстроту изменения скорости по направлению
скорость, которой определяют как быстроту движения, так (направлена к центру кривизны траектории).
и изменение его направления в данный момент времени. 141. A? = 0, an= 0 – прямолинейное равномерное0
Пусть материальная точка движется по какой–либо движение; 2. A? = a = const, an = 0 – прямолинейное
криволинейной траектории так, что в момент времени t ей равнопеременное движение. В зависимости от
соответствует радиус–вектор . В течение малого тангенциальной и нормальной составляющих ускорения
промежутка времени точка пройдет путь ?S и получит движение можно классифицировать следующим образом: При
элементарное (бесконечно малое ) перемещение. Вектором таком виде движения . Если начальный момент времени
средней скорости < > называется приращение t1=0 , а начальная скорость ?1 =?0, то, обозначив t2= t
радиус–вектора точки к промежутку времени ?t : (2.3). и ?2 =?, получим a = (? - ?0)/t, откуда.
52.4. Скорость. Направление вектора средней скорости0 153. A? = f(t), an = 0 – прямолинейное движение с0
совпадает с направлением . При неограниченном переменным ускорением. 4. a? = 0, an=const. При a? = 0
уменьшении средняя скорость стремится к предельному скорость по модулю не меняется, а изменяется по
значению, которое называется мгновенной скоростью : направлению. Из формулы an= ?2/r следует, что радиус
Мгновенная скорость – векторная величина, равная кривизны должен быть постоянным. Следовательно,
скорости материальной точки в фиксированный момент движение по окружности является равномерным.
времени. Мгновенная скорость – векторная величина, Проинтегрировав эту формулу в пределах от нуля до
равная первой производной радиус–вектора движущейся произвольного момента t, найдем, что длина пути
точки по времени. пройденного точкой, в случае равнопеременного движения.
62.4. Скорость. Так как секущая в пределе совпадает0 165. A? = 0, an ? 0 – равномерное криволинейное0
с касательной, то вектор скорости направлен по движение. 6. A? = const, an ? 0 – криволинейное
касательной к траектории в сторону движения, поэтому равнопеременное движение. 7. A? = f(t), an ? 0 -
модуль мгновенной скорости Таким образом, модуль криволинейное движение с переменным ускорением.
мгновенной скорости равен первой производной пути по Содержание.
времени (2.4). 17Задачи. Маленький шарик начинает скатываться без0
72.4. Скорость. При неравномерном движении модуль0 начальной скорости с вершины абсолютно гладкой
мгновенной скорости с течением времени изменяется. В полусферы радиуса R. На какой высоте он оторвётся от
данном случае пользуются скалярной величиной ??? – поверхности. Ответ: 2R/3 Цилиндр радиуса R лежит на
средней скоростью неравномерного движения . Из рис. 3 двух тонких стержнях. С какой относительной скоростью V
вытекает, что , так как , и только в случае должны раздвигаться стержни, чтобы падения цилиндра
прямолинейного движения . Если выражение ds=?dt (см. происходило без контакта с ними. Ответ: С какой
формулу 2.4) проинтегрировать по времени в пределах от скоростью шарик должен двигаться по верхней ступени
t до t+?t, то найдем длину пути, пройденного точкой за лестницы, чтобы удариться о среднюю и нижнюю ступень
время ?t: (2.5). только по одному разу. Ширина и высота ступеней - b.
82.4. Скорость. В случае равномерного движения0 Ответ:
числовое значение мгновенной скорости постоянно; тогда 18Лекция окончена!0
выражение (2.5) примет вид: Длина пути, пройденного 19Движение в поле тяжести Земли. Дальше. Рассмотрим0
точкой за промежуток времени от t1 до t2 дается движение свободного тела в присутствии гравитационного
интегралом: Содержание. поля Земли на примере выстрела из пушки. Если пушка
92.5. Ускорение и его составляющие. В случае0 расположена в точке с коорди-натами (0, 0, 0), то
неравномерного движения важно знать, как быстро снаряд будет двигаться по траектории, которая
изменяется скорость с течением времени. Физической описывается следующими уравнениями: X=(?cos?)t Y =
величиной характеризующей быстроту изменения скорости (?sin?)t - gt2/2, где ? - скорость снаряда вдоль ствола
по модулю и направлению является ускорение. Рассмотрим пушки, ? - угол между стволом пушки и горизонтом (ось
плоское движение, то есть движение, при котором все X), t - время, g - ускорение свободного падения в поле
участки траектории точки лежат в одной плоскости. Пусть тяжести Земли. Подставляя t из первого уравнения во
вектор задает скорость точки А в момент времени t. За второе, находим уравнение траектории движения снаряда:
время ?t движущаяся точка перешла в положение В и Y = X tg ? - (g/2 ? 2)(1 + tg2 ?) X2.
приобрела скорость, отличную от как по модулю, так и по 20Из приведённого выше уравнения видно, что0
направлению и равную. траектория полёта снаряда имеет параболическую форму.
10Перенесем вектор в точку А и найдем (рис.4).0 Из этого уравнения находим максимальную дальность
Разложим вектор на две составляющие. Для этого из точки стрельбы Xmax (при этом Y=0) и максимальную высоту
А (рис.4) по направлению скорости отложим вектор , по полёта Ymax (первая производная Y по координате X равна
модулю равный . Очевидно, что вектор , равный ???, нулю): Xmax = ?2sin(2 ?)/g Ymax = ?2sin2 ?/2g Из
определяет изменение скорости за время ?t по модулю: первого уравнения видно, что максимальная дальность
???=?1-? Вторая же составляющая характеризует изменение полёта снаряда достигается при стрельбе под углом ?,
скорости за время ?t по направлению. Рис. 4. равном 45°. Назад.
20 «Скорость движения» | Скорость движения 0
http://900igr.net/fotografii/fizika/Skorost-dvizhenija/Skorost-dvizhenija.html
cсылка на страницу
Урок

Физика

133 темы
Фото
Презентация: Скорость движения | Тема: Равномерное движение | Урок: Физика | Вид: Фото