Динамика
<<  Динамика точки Динамика точки  >>
Картинок нет
Картинки из презентации «Динамика точки» к уроку физики на тему «Динамика»

Автор: Andrey Egorov. Чтобы познакомиться с картинкой полного размера, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все картинки для урока физики, скачайте бесплатно презентацию «Динамика точки.ppt» со всеми картинками в zip-архиве размером 557 КБ.

Динамика точки

содержание презентации «Динамика точки.ppt»
Сл Текст Сл Текст
1Динамика точки. Лекция 4: общие 109. Следствие 2. Закон площадей:
теоремы динамики точки. площади, описываемые радиусом-вектором,
21. Основные теоремы динамики точки. пропорциональны временам. Секторная
Основные теоремы динамики: Теорема об скорость. Секторная скорость характеризует
изменении количества движения материальной скорость изменения площади поверхности,
точки Теорема об изменении момента описываемой радиус вектором. 2-ой закон
количества движения материальной точки Кеплера: линия, соединяющая планету с
Теорема об изменении кинетической энергии Солнцем заметет равные площади за равные
материальной точки. времена. Перигелий. Афелий.
32. Теорема об изменении количества 1110. Теорема об изменении кинетической
движения. Элементарное изменение энергии. Скалярная величина T, равная
количества движения материальной точки. половине произведения массы точки на
Элементарному импульсу силы, приложенной к квадрат ее скорости, называется
точке. Tеорема в дифферен-циальной форме. кинетической энергией точки. Величина W,
Равно. Импульсу силы, прило-женной к равная скалярному произведению силы на
точке, за тот же промежуток времени. скорость точки ее приложения, называется
Изменение количества движения за конечный мощностью. Производная по времени от
промежуток времени. Tеорема в интегральной кинетической энергии точки равна мощности.
форме. Равно. Координатная запись. В СИ мощность измеряется в ваттах (1 вт =
43. Первые интегралы. Случай 1. При 1 н м/сек). В технике за единицу мощности
отсутствии силы свободная материальная часто принимается 1 лошадиная сила = 736
точка движется равномерно и прямолинейно. вт.
Случай 2. Траекторией точки будет плоская 1211. Работа силы. Единицы измерения в
кривая, лежащая в плоскости, параллельной СИ -джоуль. Представление работы в виде
оси z, т. е. линии действия силы. Ур-ие криволинейного интеграла 1-го рода.
плоскости, параллельной оси z. Случай 3. Представление работы в виде криволинейного
Проекция скорости точки на ось, интеграла 2-го рода. Элементарная работа.
перпендикулярную к силе, остается 1312. Теорема об изменении КЭ в терминах
величиной постоянной. работы. Связь между работой и мощностью.
54. Первые интегралы. В общем случае Мощность равна работе, совершаемой в
при вычислении импульса нужно знать , т.е. единицу времени. В общем случае при
решение уравнений движения. Но если вычислении работы нужно иметь решение
известно общее решение, то использование уравнений движения. Если сила F зависит
теоремы об изменении количества движения только от x и траектория M1M2 известна то
для нахождения первых интегралов теряет работа вычисляется по формуле (1) и при
смысл. Однако если действующая сила этом не нужно знать полностью закон
постоянна (F = const) или зависит только движения. Дифференциал кинетической
от времени, т. е. F = F(t), то интеграл энергии материальной точки равен
вычисляется и теорема дает один векторный элементарной работе, действующей на точку
или, в проекциях на оси координат, три силы. Дифференциальная форма теоремы.
скалярных первых интеграла уравнений Изменение кинетической энергии точки при
движения точки. Пример использования: некотором ее перемещении равно работе
Определить промежуток времени Т, действующей силы на том же перемещении.
необходимый для того, чтобы материальная Интегральная форма теоремы.
точка веса Р, движущаяся по горизонтальной 1413. Пример 1: постоянная сила. В
прямой под действием постоянной силы F, данном случае совершаемая работа не
увеличила свою начальную скорость v0 в n зависит от траектории точки, а зависит
раз. лишь от начального и конечного положений.
65. Теорема об изменении момента При этом теорема об изменении кинетической
количества движения. Момент количества энергии дает первый интеграл. Ось z
движения точки M относительно точки О направлена вверх. Для силы тяжести имеем.
равен. момент количества движения + если М опускается - если М поднимается.
материальной точки относительно центра 1514. Пример 2. В общем случае работа
(точки О). Момент силы, приложенной к силы зависит не только от начального и
точке, относительно центра. конечного положений точки приложения силы,
76. Теорема об изменении момента но также и от пути, по которому эта точка
количества движения. Теорема об изменении перемещается.
момента количества движения в проекциях на 1615. Задачи, решаемые с помощью Т. об
оси: Производная по времени от момента изменении энергии. С помощью теоремы об
количества движения материальной точки изменении кинетической энергии можно
относительно какой-либо оси равна моменту решать следующие две основные задачи. 1)
силы, приложенной к точке, относительно определение скорости материальной точки в
той же самой оси. конце или начале движения. Решение этой
87. Первые интегралы в случае задачи имеет смысл в том случае, если
центральной силы. Это возможно или когда работу всех сил, приложенных к
сила F = 0, или же тогда, когда линия материальной точке, можно вычислить, не
действия силы все время проходит через зная закона движения, т. е. не интегрируя
одну и ту же точку О. Такая сила уравнения движения. 2) вычисление работы
называется центральной силой, а точка О, силы по заданной скорости. Использование
через которую проходит линия действия теоремы для решения задач такого рода
силы, — центром силы. Векторный первый особенно полезно в тех случаях, когда
интеграла уравнений движения. Три трудности, связанные с определением закона
скалярных первых интеграла. движения и вычислением интеграла работы
98. Следствие 1. Траектория точки, сравнительно велики.
движущейся под действием центральной силы, 1716. Пример 3: Колебания с вязким
есть плоская кривая. Геометрия. Так как сопротивлением. Определить работу
вектор перпендикулярный к плоскости, восстанавливающей силы F и работу силы
проходящей через векторы r и v, имеет сопротивления R для линейных колебаний
постоянное направление, то векторы r и v точки за все время колебаний. Не нужно
должны все время лежать в одной плоскости, знать закона движения точки, ее массу и
проходящей через центр О. Алгебра. скорость. Нужно знать закон движения
Уравнение плоскости. точки.
Динамика точки.ppt
http://900igr.net/kartinka/fizika/dinamika-tochki-251098.html
cсылка на страницу

Динамика точки

другие презентации на тему «Динамика точки»

«Координаты точки» - Расположение точек относительно осей координат. Например, все разновидности рябины, шиповник, листья клевера. Симметрия точки относительно оси абсцисс (Ох). Симметрия среди животных. В природе строение тел животных так же подчиняется законам симметрии. Тело ящерицы симметрично относительно прямой. Симметрия в природе.

«Точки небесной сферы» - Изменение вида звездного неба в течение года. В день зимнего солнцестояния 22 декабря склонение Солнца ? = -23°27?. В день весеннего равноденствия 21 марта и осеннего равноденствия 23 сентября склонение Солнца ? = 0°. Пояс шириной около 9 градусов по обе стороны от эклиптики называется зодиаком. В 1 радиане 57°17?45". градус – центральный угол, соответствующий 1/360 части окружности.

«Расстояние от точки до прямой» - В единичном кубе A…D1 найдите расстояние от точки A до прямой CD1. Расстояние от точки до прямой. В единичном кубе A…D1 найдите расстояние от точки A до прямой CB1. В единичном кубе A…D1 найдите расстояние от точки A до прямой BD1. В единичном кубе A…D1 найдите расстояние от точки A до прямой BC1. В правильном единичном тетраэдре ABCD найдите расстояние от вершины A до прямой BC.

«Динамика тела» - Динамика. Законы Ньютона применимы только для инерциальных систем отсчета. Первый закон Ньютона гласит: В каких системах отсчета применяются законы Ньютона ? Второй закон Ньютона. Динамика- раздел механики, рассматривающий причины движения тел (материальных точек). Третий закон Ньютона гласит: Системы отсчета, в которых выполняется первый закон Ньютона, называются инерциальными.

«Предел функции в точке» - А функции. Отметим на. Непрерывна на промежутках. Функции в точке. Равен значению функции в точке. Исключается из рассмотрения. , То в таком случае. Саму. Решение. Отличаются от предельного значения. Называют непрерывной. Или можно сказать так: в достаточно малой окрестности точки. Равен значению. функцию называют непрерывной.

«Колебание точки» - Гармоническая вынуждающая сила. Вынужденные колебания с вязким сопротивлением. Показывает во сколько раз амплитуда колебаний превосходит статическое отклонение. Чисто вынужденные колебания. 4) Период затухающих колебаний больше чем у незатухающих. При p=k амплитуда неограниченно растет со временем. Движение является затухающим и апериодичным.

Динамика

10 презентаций о динамике
Урок

Физика

134 темы
Картинки