Молекулярная физика Скачать
презентацию
<<  Атомы и молекулы Расположение молекул  >>
Сегодня четверг, 13 сентября 2012 г
Сегодня четверг, 13 сентября 2012 г
Т п у
Т п у
Т п у
Т п у
Т п у
Т п у
Т п у
Т п у
Т п у
Т п у
Тема 3. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КИНЕТИКИ
Тема 3. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КИНЕТИКИ
3.1. Явления переноса в газах
3.1. Явления переноса в газах
Рассмотрим некоторые явления, происходящие в газах
Рассмотрим некоторые явления, происходящие в газах
Движение молекул
Движение молекул
Связанный с этим движением перенос вещества обусловлен диффузией
Связанный с этим движением перенос вещества обусловлен диффузией
Если какое либо тело движется в газе, то оно сталкивается с молекулами
Если какое либо тело движется в газе, то оно сталкивается с молекулами
Движение молекул
Движение молекул
Это явление носит название внутреннее трение или вязкость газа, причём
Это явление носит название внутреннее трение или вязкость газа, причём
Если в соседних слоях газа создана и поддерживается разность
Если в соседних слоях газа создана и поддерживается разность
называется теплопроводностью
называется теплопроводностью
В состоянии равновесия в среде, содержащей заряженные частицы,
В состоянии равновесия в среде, содержащей заряженные частицы,
Связанный с этим движением перенос электрического заряда называется
Связанный с этим движением перенос электрического заряда называется
В процессе диффузии, при тепло и электропроводности происходит перенос
В процессе диффузии, при тепло и электропроводности происходит перенос
3.2. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул в
3.2. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул в
Расстояние, проходимое молекулой в среднем без столкновений,
Расстояние, проходимое молекулой в среднем без столкновений,
Рисунок 3.1
Рисунок 3.1
Рисунок 3.1
Рисунок 3.1
Модель идеального газа – твёрдые шарики одного диаметра,
Модель идеального газа – твёрдые шарики одного диаметра,
– Площадь в которую не может проникнуть центр любой другой молекулы
– Площадь в которую не может проникнуть центр любой другой молекулы
– Площадь в которую не может проникнуть центр любой другой молекулы
– Площадь в которую не может проникнуть центр любой другой молекулы
За одну секунду молекула проходит путь, равный средней арифметической
За одну секунду молекула проходит путь, равный средней арифметической
Подсчитаем число столкновений
Подсчитаем число столкновений
Рисунок 3.3
Рисунок 3.3
Рисунок 3.3
Рисунок 3.3
На самом деле, все молекулы движутся (и в сторону и навстречу друг
На самом деле, все молекулы движутся (и в сторону и навстречу друг
Из уравнения состояния идеального газа выразим n через давление P и
Из уравнения состояния идеального газа выразим n через давление P и
Таким образом, при заданной температуре, средняя длина свободного
Таким образом, при заданной температуре, средняя длина свободного
3.3. Диффузия газов
3.3. Диффузия газов
Диффузия имеет место в газах, жидкостях и твердых телах
Диффузия имеет место в газах, жидкостях и твердых телах
Рисунок 3.4
Рисунок 3.4
Рисунок 3.4
Рисунок 3.4
Градиент концентрации, в общем случае равен
Градиент концентрации, в общем случае равен
Подсчитаем число молекул, проходящих через единичную площадку dS в
Подсчитаем число молекул, проходящих через единичную площадку dS в
Результирующий диффузионный поток через единицу площади в единицу
Результирующий диффузионный поток через единицу площади в единицу
Обозначим: – коэффициент диффузии
Обозначим: – коэффициент диффузии
Из уравнения Фика видно, что диффузионный поток, направлен в сторону
Из уравнения Фика видно, что диффузионный поток, направлен в сторону
Рассмотрим ещё одну систему координат:
Рассмотрим ещё одну систему координат:
Рассмотрим ещё одну систему координат:
Рассмотрим ещё одну систему координат:
Пусть в покоящемся газе вверх, перпендикулярно оси х движется
Пусть в покоящемся газе вверх, перпендикулярно оси х движется
Каждая молекула газа в слое принимает участие в двух движениях:
Каждая молекула газа в слое принимает участие в двух движениях:
Средний импульс отдельной молекулы в слое определяется только
Средний импульс отдельной молекулы в слое определяется только
Рассмотрим элементарную площадку dS перпендикулярно оси х. Через эту
Рассмотрим элементарную площадку dS перпендикулярно оси х. Через эту
Но эти потоки переносят разный импульс: и При переносе импульса от
Но эти потоки переносят разный импульс: и При переносе импульса от
Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г. Переносимый за время
Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г. Переносимый за время
Сила, действующая на единицу площади поверхности, разделяющей два
Сила, действующая на единицу площади поверхности, разделяющей два
Физический смысл коэффициента вязкости
Физический смысл коэффициента вязкости
3.5. Теплопроводность газов
3.5. Теплопроводность газов
Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками,
Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками,
Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками,
Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками,
Итак, у нас имеется градиент температуры Тогда через газ в направлении
Итак, у нас имеется градиент температуры Тогда через газ в направлении
При подсчёте потока тепла введём следующие упрощения:
При подсчёте потока тепла введём следующие упрощения:
Снова вернёмся к рисунку 3.6. Через площадку dS за время dt слева
Снова вернёмся к рисунку 3.6. Через площадку dS за время dt слева
Средняя энергия этих молекул К – соответствует значению энергии в том
Средняя энергия этих молекул К – соответствует значению энергии в том
Результирующий поток энергии через dS равен разности потоков и , то
Результирующий поток энергии через dS равен разности потоков и , то
или (3
или (3
?Т – тепловая скорость молекул; – удельная теплоемкость при постоянном
?Т – тепловая скорость молекул; – удельная теплоемкость при постоянном
3.6. Уравнения и коэффициенты переноса
3.6. Уравнения и коэффициенты переноса
или Уравнение Ньютона для трения
или Уравнение Ньютона для трения
или Уравнение Фурье для теплопроводности
или Уравнение Фурье для теплопроводности
Все эти законы были установлены опытно, задолго до обоснования
Все эти законы были установлены опытно, задолго до обоснования
Однако к концу XIX века, несмотря на блестящие успехи
Однако к концу XIX века, несмотря на блестящие успехи
Но это конечно не так
Но это конечно не так
Зависимость коэффициентов переноса от давления Р
Зависимость коэффициентов переноса от давления Р
С ростом давления
С ростом давления
Рисунок 3.7
Рисунок 3.7
Рисунок 3.7
Рисунок 3.7
Молекулярное течение
Молекулярное течение
В вакууме происходит передача импульса непосредственно стенкам сосуда,
В вакууме происходит передача импульса непосредственно стенкам сосуда,
Как при молекулярном течении, как и при эффузии, количество
Как при молекулярном течении, как и при эффузии, количество
3.7. Понятие о вакууме
3.7. Понятие о вакууме
Свойства разряженных газов отличаются от свойств неразряженных газов
Свойства разряженных газов отличаются от свойств неразряженных газов
Определяется параметром
Определяется параметром
Если из сосуда откачивать газ, то по мере понижения давления число
Если из сосуда откачивать газ, то по мере понижения давления число
В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности разряженного газа
В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности разряженного газа
Удельный тепловой поток в сильно разряженных газах пропорционален
Удельный тепловой поток в сильно разряженных газах пропорционален
Если Т1 и Т2 – температуры газа в сосудах, то предыдущее условие
Если Т1 и Т2 – температуры газа в сосудах, то предыдущее условие
Вопросы создания вакуума имеют большое значение в технике, так как
Вопросы создания вакуума имеют большое значение в технике, так как
Лекция окончена
Лекция окончена
Лекция окончена
Лекция окончена
Картинки из презентации «Движение молекул» к уроку физики на тему «Молекулярная физика»

Автор: Кузнецов С.И.. Чтобы познакомиться с картинкой полного размера, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все картинки для урока физики, скачайте бесплатно презентацию «Движение молекул.ppt» со всеми картинками в zip-архиве размером 1332 КБ.

Скачать презентацию

Движение молекул

содержание презентации «Движение молекул.ppt»
Сл Текст Сл Текст
1Сегодня четверг, 13 сентября 2012 г. 38только дрейфовой скоростью ?: Но так как молекулы участвуют в
2Т п у. Молекулярная физика термодинамика. Доцент кафедры тепловом движении, они будут переходить из слоя в слой. При этом
Общей физики Кузнецов Сергей Иванович. Сегодня четверг, 13 они будут переносить с собой добавочный импульс, который будет
сентября 2012 г. определяться молекулами того слоя, куда перешла молекула.
3Тема 3. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КИНЕТИКИ. 3.1. Явления переноса Перемешивание молекул разных слоёв приводит к выравниванию
в газах 3.2. Число столкновений и средняя длина свободного дрейфовых скоростей разных слоёв, что и проявляется
пробега молекул в газах 3.3. Диффузия газов 3.4. Внутреннее макроскопически как действие сил трения между слоями.
трение. Вязкость газов 3.5. Теплопроводность газов 3.6. 39Рассмотрим элементарную площадку dS перпендикулярно оси х.
Коэффициенты переноса и их зависимость от давления 3.7. Понятие Через эту площадку за время dt влево и вправо переходят потоки
о вакууме. молекул.
43.1. Явления переноса в газах. Из прошлых лекций мы знаем, 40Но эти потоки переносят разный импульс: и При переносе
что молекулы в газе движутся со скоростью звука, с такой же импульса от слоя к слою происходит изменение импульса этих
скоростью движется пуля. Однако, находясь в противоположном слоёв. Это значит, что на каждый из этих слоёв действует сила,
конце комнаты, запах разлитой пахучей жидкости мы почувствуем равная изменению импульса. Сила эта есть не что другое, как сила
через сравнительно большой промежуток времени. Это происходит трения между слоями газа, движущимися с различными скоростями.
потому, что молекулы движутся хаотически, сталкиваются друг с Отсюда и название – внутреннее трение.
другом, траектория движения у них ломанная. 41Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г. Переносимый
5Рассмотрим некоторые явления, происходящие в газах. за время dt импульс равен: Или Отсюда получим силу, действующую
Распространение молекул примеси в газе от источника называется на единицу площади поверхности, разделяющей два соседних слоя
диффузией. В состоянии равновесия температура Т и концентрация n газа:
во всех точках системы одинакова. При отклонении плотности от 42Сила, действующая на единицу площади поверхности,
равновесного значения в некоторой части системы возникает разделяющей два соседних слоя газа: Или, в общем виде Это
движение компонент вещества в направлениях, приводящих к уравнение Ньютона. Здесь ? – коэффициент вязкости: (3.4.3) где D
выравниванию концентрации по всему объему системы. – коэффициент диффузии; ? – плотность газа.
6 43Физический смысл коэффициента вязкости ? в том, что он
7Связанный с этим движением перенос вещества обусловлен численно равен импульсу, переносимому в единицу времени через
диффузией. Диффузионный поток будет пропорционален градиенту единицу площади при градиенте скорости равном единице.
концентрации: 443.5. Теплопроводность газов. Учение о теплопроводности
8Если какое либо тело движется в газе, то оно сталкивается с начало развиваться в XVIII в. и получило свое завершение в
молекулами газа и сообщает им импульс. С другой стороны, тело работах французского ученого Ж. Фурье (1786 – 1830),
тоже будет испытывать соударения со стороны молекул, и получать опубликовавшего в 1822 г. книгу «Аналитическая теория теплоты».
собственный импульс, но направленный в противополож-ную сторону. 45Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными
Газ ускоряется, тело тормозиться, то есть, на тело действуют стенками, имеющими разную температуру Та и Тб (рисунок 3.6).
силы трения. Такая же сила трения будет действовать и между 46Итак, у нас имеется градиент температуры Тогда через газ в
двумя соседними слоями газа, движущимися с разными скоростями. направлении оси х будет идти поток тепла. Хаотично двигаясь,
9 молекулы будут переходить из одного слоя газа в другой, перенося
10Это явление носит название внутреннее трение или вязкость с собой энергию. Это движение молекул приводит к перемешиванию
газа, причём сила трения пропорциональна градиенту скорости: молекул, имеющих различную кинетическую энергию : здесь i –
(3.1.1). число степеней свободы молекулы.
11Если в соседних слоях газа создана и поддерживается разность 47При подсчёте потока тепла введём следующие упрощения:
температур, то между ними будет происходить обмен тепла. Среднеарифметическая скорость теплового движения молекул
Благодаря хаотическому движению, молекулы в соседних слоях будут Концентрация молекул в соседних слоях одинакова, (хотя на самом
перемешиваться и, их средние энергии будут выравниваться. деле она различается, что даёт ошибку ? 10 %).
Происходит перенос энергии от более нагретых слоев к более 48Снова вернёмся к рисунку 3.6. Через площадку dS за время dt
холодным. слева проходит число молекул:
12называется теплопроводностью. Поток тепла пропорционален 49Средняя энергия этих молекул К – соответствует значению
градиенту температуры: Перенос энергии от более нагретых слоев к энергии в том месте, где они испытывают последний раз
более холодным. (3.1.2). столкновение. Для одной молекулы газа: Соответственно, справа
13В состоянии равновесия в среде, содержащей заряженные проходит молекул. Каждая из этих молекул перенесёт энергию.
частицы, потенциал электрического поля в каждой точке 50Результирующий поток энергии через dS равен разности потоков
соответствует минимуму энергии системы. При наложении внешнего и , то есть Применяя те же рассуждения, получим: результирующий
электрического поля возникает неравновесное движение поток через единичную площадку в единицу времени равен q и
электрических зарядов в таком направлении, чтобы минимизировать направлен он в сторону противоположную направлению градиента: ,
энергию системы в новых условиях. 51или (3.5.1) – уравнение теплопроводности Ж.Фурье. Здесь q –
14Связанный с этим движением перенос электрического заряда тепловой поток; ? – коэффициент теплопроводности, равный: или
называется электропроводностью, а само направленное движение (3.5.2) (3.5.3).
зарядов ? электрическим током. 52?Т – тепловая скорость молекул; – удельная теплоемкость при
15В процессе диффузии, при тепло и электропроводности постоянном объеме. Найдем размерность коэффициента
происходит перенос вещества, а при внутреннем трении – перенос теплопроводности:
энергии. В основе этих явлений лежит один и тот же механизм – 533.6. Уравнения и коэффициенты переноса. Сопоставим уравнения
хаотическое движение молекул. Общность механизма, переноса Уравнение Фика для диффузии. Коэффициент диффузии.
обуславливающего все эти явления переноса, приводит к тому, что 54или Уравнение Ньютона для трения. Коэффициент вязкости:
их закономерности должны быть похожи друг на друга. 55или Уравнение Фурье для теплопроводности. Коэффициент
163.2. Число столкновений и средняя длина свободного пробега теплопроводности:
молекул в газах. Обозначим – длина свободного пробега молекулы. 56Все эти законы были установлены опытно, задолго до
Медленность явлений переноса, например диффузии ароматических обоснования молекулярно-кинетической теорией. Эта теория
веществ – «распространение запаха», ? при относительно высокой позволила установить, что внешнее сходство уравнений обусловлено
скорости теплового движения молекул ( ) объясняется общностью лежащих в их основе молекулярного механизма
столкновениями молекул. перемешивания молекул в процессе их теплового хаотического
17Расстояние, проходимое молекулой в среднем без столкновений, движения.
называется средней длиной свободного пробега: – средняя скорость 57Однако к концу XIX века, несмотря на блестящие успехи
теплового движения, – среднее время между двумя столкновениями. молекулярно-кинетической теории ей недоставало твёрдой опоры –
Именно ? средняя длина свободного пробега, нас и интересует прямых экспериментов, доказывающих существование атомов и
(рисунок 3.1). молекул. Это дало возможность некоторым, философам,
18Рисунок 3.1. проповедовавшим субъективный идеализм заявлять, что схожесть
19Модель идеального газа – твёрдые шарики одного диаметра, формул – это произвол учёных, упрощённое математическое описание
взаимодействую-щие между собой только при столкновении. явлений.
Обозначим ? – эффективное сечение молекулы – полное поперечное 58Но это конечно не так. Все выше указанные коэффициенты
сечение рассеяния, характеризующее столкновение между двумя связаны между собой и все выводы молекулярно – кинетической
молекулами (рисунок 3.2). теории подтверждены опытно.
20– Площадь в которую не может проникнуть центр любой другой 59Зависимость коэффициентов переноса от давления Р. Так как
молекулы. – Эффективное сечение молекулы. Рисунок 3.2. скорость теплового движения молекул и не зависит от давления Р,
21За одну секунду молекула проходит путь, равный средней а коэффициент диффузии D ~ ? , то и зависимость D от Р должна
арифметической скорости За ту же секунду молекула претерпе-вает быть подобна зависимости ?(Р). При обычных давлениях и в
? столкновений. разряженных газах в высоком вакууме D = const.
22Подсчитаем число столкновений ?. Вероятность столкновения 60С ростом давления ? уменьшается и затрудняется диффузия ( ).
трех и более молекул бесконечно мала. Предположим, что все В вакууме и при обычных давлениях отсюда, и С увеличением Р и ?,
молекулы застыли, кроме одной. Её траектория будет представлять повышается число молекул переносящих импульс из слоя в слой, но
собой ломаную линию. Столкновения будут только с теми зато уменьшается расстояние свободного пробега ?. Поэтому,
молекулами, центры которых лежат внутри цилиндра радиусом d вязкость ? и теплопроводность ?, при высоких давлениях, не
(рисунок 3.3). зависят от Р (? и ? – const). Все эти результаты подтверждены
23Рисунок 3.3. Путь, который пройдет молекула за одну секунду, экспериментально (Рис 3.7).
равен длине цилиндра. - Объём цилиндра. N - число молекул в 61Рисунок 3.7. На рисунке 3.7 показаны зависимости
единице объёма. Среднее число столкнове- ний в одну секунду: коэффициентов переноса и ? от давления Р. Эти зависимости широко
24На самом деле, все молекулы движутся (и в сторону и используют в технике (например, при измерении вакуума).
навстречу друг другу), поэтому число соударений определяется 62Молекулярное течение. Эффузия газов. Молекулярное течение –
средней скоростью движения молекул относительно друг друга. По течение газов в условиях вакуума, то есть когда молекулы не
закону сложения случайных величин: Так как - средняя длина сталкиваются друг с другом. Течение газа в условиях вакуума
свободного пробега Тогда: через отверстие (под действием разности давлений) называется
25Из уравнения состояния идеального газа выразим n через эффузией газа.
давление P и температуру Т Так как , то есть тогда. 63В вакууме происходит передача импульса непосредственно
26Таким образом, при заданной температуре, средняя длина стенкам сосуда, то есть, происходит трение газа о стенки сосуда.
свободного пробега обратно пропорциональна давлению Р: Например: Трение перестаёт быть внутренним, и понятие вязкости теряет свой
d = 3 ? = 3?10?10 м, Р = 1 атм., Т = 300 К, а, т.к столкновений. прежний смысл (как трение одного слоя газа о другой).
273.3. Диффузия газов. Диффузия от латинского diffusio – 64Как при молекулярном течении, как и при эффузии, количество
распространение, растекание ? взаимное проникновение протекающего в единицу времени газа обратно пропорционально
соприкасающихся веществ друг в друга, вследствие теплового корню квадратному из молярной массы: . Эту зависимость тоже
движения частиц вещества. Диффузия происходит в направлении широко используют в технике, например – для разделения изотопов
уменьшения концентрации вещества и ведет к его равномерному газа U235 (отделяют от U238, используя газ UF6).
распределению по занимаемому объему. 653.7. Понятие о вакууме. Газ называется разреженным, если его
28Диффузия имеет место в газах, жидкостях и твердых телах. плотность столь мала, что средняя длина свободного пробега
Наиболее быстро диффузия происходит в газах, медленнее в молекул может быть сравнима с линейными размерами l сосуда, в
жидкостях, еще медленнее в твердых телах, что обусловлено котором находится газ. Такое состояние газа называется вакуумом.
характером движения частиц в этих средах. Для газа диффузия – Различают следующие степени вакуума: сверхвысокий ( ), высокий (
это распределение молекул примеси от источника (или взаимная ), средний ( ) и низкий вакуум.
диффузия газа). 66Свойства разряженных газов отличаются от свойств
29Рисунок 3.4. Решаем одномерную задачу. Пусть в газе неразряженных газов. Это видно из таблицы, где приведены
присутствует примесь с концентрацией n в точке с координатой х. некоторые характеристики различных степеней вакуума.
Концентрация примеси зависит от координаты х: 67Определяется параметром.
30Градиент концентрации, в общем случае равен . (3.3.1) Так 68Если из сосуда откачивать газ, то по мере понижения давления
как у нас одномерная задача, то При наличии grad n, хаотическое число столкновений молекул друг с другом уменьшается, что
движение будет более направленным и возникнет поток молекул приводит к увеличению их длины свободного пробега. При
примеси, направленный от мест с большей концентрацией к местам с достаточно большом разрежении столкновения между молекулами
меньшей концентрацией. Найдём этот поток. относительно редки, поэтому основную роль играют столкновения
31Подсчитаем число молекул, проходящих через единичную молекул со стенками сосуда.
площадку dS в направлении слева на право и справа налево , за 69В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности
время dt. N1 ? концентрация молекул слева от площадки ds, а n2 ? разряженного газа приводит к соответствующей убыли частиц без
концентрация справа. изменения . Следовательно, уменьшается число носителей импульса
32Результирующий диффузионный поток через единицу площади в или внутренней энергии в явлениях вязкости и теплопроводности.
единицу времени: но тогда. Коэффициент переноса в этих явлениях прямо пропорциональны
33Обозначим: – коэффициент диффузии. Тогда диффузионный поток плотности газа. В сильно разряженных газах внутреннее трение по
будет равен: (3.3.2) или в общем случае (в трёхмерной системе) существу отсутствует.
(3.3.3) – уравнение Фика. 70Удельный тепловой поток в сильно разряженных газах
34Из уравнения Фика видно, что диффузионный поток, направлен в пропорционален разности температур и плотности газа.
сторону уменьшения концентрации. При этом коэффициент диффузии D Стационарное состояние разряженного газа, находящегося в двух
численно равен диффузионному потоку через единицу площади в сосудах, соединенных узкой трубкой, возможно при условии
единицу времени при Измеряется коэффициент диффузии D в м/с2. равенства встречных потоков частиц, перемещающихся из одного
35Рассмотрим ещё одну систему координат: ? от х. 3.4. сосуда в другой: , где n1 и n2 – число молекул в 1 см3 в обоих
Внутреннее трение. Вязкость газов. (Рисунок 3.5). сосудах; и – их средние арифметические скорости.
36Пусть в покоящемся газе вверх, перпендикулярно оси х 71Если Т1 и Т2 – температуры газа в сосудах, то предыдущее
движется пластинка со скоростью ?0, причём (?T – скорость условие стационарности можно переписать в виде уравнения,
теплового движения молекул). Пластинка увлекает за собой выражающего эффект Кнудсена: где P1 и P2 – давления разряженного
прилегающий слой газа, тот слой – соседний и так далее. Весь газ газа в обоих сосудах.
делится, как бы на тончайшие слои, скользящие вверх тем 72Вопросы создания вакуума имеют большое значение в технике,
медленнее, чем дальше они от пластинки. Раз слои газа движутся с так как например, во многих современных электронных приборах
разными скоростями, возникает трение. Выясним причину трения в используются электронные пучки, формирование которых возможно
газе. лишь в условиях вакуума. Для получения различных степеней
37Каждая молекула газа в слое принимает участие в двух разряжения применяются вакуумные насосы, позволяющие получить
движениях: тепловом и направленном. Так как направление предварительное разряжение (форвакуум) до ? 0,13 Па, а также
теплового движения хаотически меняется, то в среднем вектор вакуумные насосы и лабораторные приспособления, позволяющие
тепловой скорости равен нулю . При направленном движении вся получить давление до 13,3 мкПа – 1, 33 пПа (10–7 – 10–14 мм
совокупность молекул будет дрейфовать с постоянной скоростью ?. рт.ст.).
38Средний импульс отдельной молекулы в слое определяется 73Лекция окончена !
«Движение молекул» | Движение молекул.ppt
http://900igr.net/kartinki/fizika/Dvizhenie-molekul/Dvizhenie-molekul.html
cсылка на страницу

Молекулярная физика

другие презентации о молекулярной физике

«Работа в термодинамике» - Работа в термодинамике.  . Если газ расширяется при постоянном давлении р, то сила, действующая со стороны газа на поршень: F = рS, гдеS - площадь поршня. При подъеме поршня на высоту газ совершает положительную работу где ?V - изменение объема газа.

«Плотность вещества» - Плотность вещества. Плотность вещества – тоже значение дроби. Результаты измерений занесем в таблицу. Вспомним, что формулы можно преобразовывать по правилам математики. Плотность пресной воды – 1 кг/л. Следовательно, масса 1 л воды равна 1 кг. Например, плотность чугуна 7 кг/дм3.

«Законы термодинамики» - Применение I закона к изопроцессам. 2007\ 2008 учебный год. Первое закон термодинамики. 1) t=const – изотермический ?T=0 Q=A’ ?U=0 2) p=const – изобарный Q= ?U+A 3) v=const - изохорный ?V=0 A=0 ?U=Q 4)q=const–адиабатный ?U=A ?=-A`. Второй закон термодинамики. МОУ Гимназии №26. Все процессы в природе протекают только в одном определенном направлении.

«Тепловое движение» - Кипение. Спектры. Установившееся положение. Агрегатные состояния вещества. Температура. Первоначальные сведения о строении вещества. Броуновская частица среди молекул. Антонова Лилиана Ивановна, учитель физики МОУ МСОШ № 1 КФЛ г. Якутск РС(Я). Молекулы жидкости совершают колебания около положения равновесия.

«Движение молекул» - Именно ? средняя длина свободного пробега, нас и интересует (рисунок 3.1). Для одной молекулы газа: Соответственно, справа проходит молекул. 3.1. Явления переноса в газах. Доцент кафедры Общей физики Кузнецов Сергей Иванович. или Уравнение Фурье для теплопроводности. Рассмотрим ещё одну систему координат: ? от х.

«Раздел молекулярная физика» - Пар конденсируется. III. В жидкости имеются частицы, способные преодолеть силу притяжения соседних частиц. В газах Проходит быстро (минуты). II. Греческий ученый Демокрит (460 – 370 гг. до н.э.). Молекулярная физика. Диффузия.

Урок

Физика

133 темы
Картинки
Презентация: Движение молекул | Тема: Молекулярная физика | Урок: Физика | Вид: Картинки