Действие тока
<<  Джеймс ПрескотТ Джоуль Применение теплового действия электрического тока  >>
Лекция 5 ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД
Лекция 5 ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД
Следующая область (2) принадлежит таунсендовскому самостоятельному
Следующая область (2) принадлежит таунсендовскому самостоятельному
Традиционно тлеющие разряды создавались в стеклянных трубках на
Традиционно тлеющие разряды создавались в стеклянных трубках на
Следующее за ним отрицательное свечение обычно более слабое по
Следующее за ним отрицательное свечение обычно более слабое по
в) г) Рис
в) г) Рис
Плотности электронного и ионного токов достигают максимумов
Плотности электронного и ионного токов достигают максимумов
Граничные условия для значений плотностей токов на катоде и аноде
Граничные условия для значений плотностей токов на катоде и аноде
Полученные формулы передают характерные моменты экспериментальных
Полученные формулы передают характерные моменты экспериментальных
Полученная формула передает основную тенденцию зависимости (рис
Полученная формула передает основную тенденцию зависимости (рис
1) 2) 3) Где l0 -расстояние между соседними стратами, p -газовое
1) 2) 3) Где l0 -расстояние между соседними стратами, p -газовое

Презентация: «ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД». Автор: User. Файл: «ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД.ppt». Размер zip-архива: 62 КБ.

ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД

содержание презентации «ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД.ppt»
СлайдТекст
1 Лекция 5 ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД

Лекция 5 ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД

Тлеющий разряд имеет свои принципиальные особенности по сравнению с другими видами газовых разрядов. Ввиду этого, рассмотрим сравнительную вольтамперную характеристику основных газовых разрядов (рис.1). Для получения данной экспериментальной зависимости использовался разряд в неоне при давлении 1 торр с медными электродами: расстояние между электродами 50 см, площадь поверхности электрода 10 см2. Наиболее слаботочная область (1) соответствует несамостоятельному разряду, когда для зажигания разряда требуется внешний ионизатор (УФ -излучение, электронный пучок и т.д.). Рис.1

2 Следующая область (2) принадлежит таунсендовскому самостоятельному

Следующая область (2) принадлежит таунсендовскому самостоятельному

разряду, в котором существуют механизм ионизации электронным ударом и процесс ион -электронной эмиссии на катоде. Заметим, что таунсендовский разряд не обладает свечением, т.е. считается темновым разрядом. При увеличении тока в области (3) таунсендовский разряд постепенно переходит в тлеющий разряд, что сопровождается падением напряжения на разряде. Область (4) соответствует нормальному тлеющему разряду, в котором разряд характеризуют светящиеся области, и процессы свойственные тлеющему разряду. Дальнейший рост тока в области (5) приводит к аномальному тлеющему разряду, в котором возникает нагрев катода и появление термоэмиссии, присущей дуговому разряду. В последующей области (6) напряжение на разряде резко уменьшается и разряд окончательно переходит в дуговой (7), который характеризует небольшое напряжение и дальнейший рост силы тока. Исследования тлеющего разряда, начатые в начале XIX века Фарадеем, были затем продолжены многими известными учеными. Модифицированный тлеющий разряд при уменьшении давления использовался затем в конце XIX века Рентгеном в его знаменитых экспериментах с катодными лучами.

3 Традиционно тлеющие разряды создавались в стеклянных трубках на

Традиционно тлеющие разряды создавались в стеклянных трубках на

остаточном воздухе, либо при газовом заполнении при пониженном давлении (10-2-102 торр) (рис.2). Наибольшей светимостью, как правило, обладает положительный столб, который в зависимости от газа принимает различную окраску. Так, например, для воздуха цветовые тона фиолетово-розовые, для гелия – зеленые, для аргона и ртути – голубые, для неона – оранжево-желтые и т.д. Рис.2 Свечение тлеющего разряда связано с наличием определенных областей, которым свойственны характерные процессы (рис.2). Ближайшим к катоду находится катодное свечение, которое в некоторых тлеющих разрядах обладает достаточной яркостью за счет процессов ионизации электронным ударом.

4 Следующее за ним отрицательное свечение обычно более слабое по

Следующее за ним отрицательное свечение обычно более слабое по

интенсивности и присутствует не у всех разрядов. Яркий для газоразрядных стеклянных трубок положительный столб обладает наибольшими размерами. Положительный столб характеризуются дрейфом заряженных частиц в электрическом поле и процессами их диффузии. Анодное свечение, как правило, слабое и наблюдается редко. Области свечения разделяются темными пространствами (рис.2), в которых возбуждение и ионизация частиц незначительная. |E| а) б) Рис.3

5 в) г) Рис

в) г) Рис

3 Рассмотрим характерные зависимости потенциала, напряженности электрического поля, плотности тока и концентрации заряженных частиц тлеющего разряда (рис.3). Зависимость для потенциала содержит характерный подъем в области катодного слоя с последующим медленным ростом в области положительного столба (рис.3а). Катодное падение потенциала UК составляет около 2/3 всего приложенного напряжения к разряду и значительно превышает анодное UА. Максимальная напряженность электрического поля (рис.3б) соответственно существует также в области катодного слоя.

6 Плотности электронного и ионного токов достигают максимумов

Плотности электронного и ионного токов достигают максимумов

соответственно на аноде и на катоде соответственно (рис.3в). Электронная и ионная концентрации имеют сложные зависимости и приблизительно одинаковы в области положительного столба (рис.3г). Рассмотрим теоретическое описание процессов области близлежащей к катоду – катодного слоя. Данную область характеризуют сильный рост потенциала и соответственно высокие значения напряженности электрического поля (рис.3 а,б). В катодном слое доминирующими считаются процессы ионизации и дрейфового движения в электрическом поле. Процессами диффузии и рекомбинации обычно пренебрегают, т.е. считают их незначительными. Выражения для плотностей токов представляются в виде:

7 Граничные условия для значений плотностей токов на катоде и аноде

Граничные условия для значений плотностей токов на катоде и аноде

записываются следующим образом: Поэтому выражения переписываются в форме: В результате плотности электронного и ионного токов имеют вид:

8 Полученные формулы передают характерные моменты экспериментальных

Полученные формулы передают характерные моменты экспериментальных

зависимостей изображенных на рис.3 а,б. Рассмотрим вывод выражения для напряженности электрического поля в катодном слое с учетом пространственных зарядов. Уравнение Пуассона в одномерном случае записывается с учетом зависимостей для концентраций заряженных частиц (рис.3г) следующим образом: После интегрирования последнего уравнения получается следующее выражение для напряженности электрического поля:

9 Полученная формула передает основную тенденцию зависимости (рис

Полученная формула передает основную тенденцию зависимости (рис

3б), которая содержит резкий спад в области катодного слоя. К неустойчивостям тлеющего разряда следует отнести: 1) ионизационно-перегревную неустойчивость, 2) контракцию (шнурование) разряда, 3) страты. Ионизационно-перегревная неустойчивость наблюдается в некоторых видах сильноточных тлеющих разрядов. Контракция (шнурование) разряда имеет место также при достаточно сильных для тлеющих разрядов токах. При контракции происходит сжатие или уменьшение диаметра плазменного шнура аналогичное пинч-эффекту. При определенных условиях положительный столб тлеющего разряда разделяется на светящиеся полосы, разделенные темными промежутками, т.е. происходит образование страт. Экспериментально было установлено, что для страт выполняются следующие соотношения:

10 1) 2) 3) Где l0 -расстояние между соседними стратами, p -газовое

1) 2) 3) Где l0 -расстояние между соседними стратами, p -газовое

давление, r -радиус плазменного столба, B -внешнее магнитное давление. Расстояние между соседними стратами (l0) при этом остается неименным. Для объяснения образования страт были предложены теории, учитывающие ступенчатый характер ионизации газа положительного столба электронами.

«ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД»
http://900igr.net/prezentacija/fizika/tlejuschij-razrjad-151136.html
cсылка на страницу
Урок

Физика

134 темы
Слайды