Без темы
<<  Сегодня: понедельник, 20 июля 2015 г Секреты художественного слова  >>
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Как изменяется характер движения при изменении функции F(r,v)
Как изменяется характер движения при изменении функции F(r,v)
В векторном виде
В векторном виде
Если сила пропорциональна смещению (например, сила упругости), то
Если сила пропорциональна смещению (например, сила упругости), то
Уравнение движения имеет следующий вид:
Уравнение движения имеет следующий вид:
Это однородное дифференциальное уравнение 2-го порядка
Это однородное дифференциальное уравнение 2-го порядка
Фазовый портрет
Фазовый портрет
Преобразуем уравнения в виде
Преобразуем уравнения в виде
Полученное уравнение – эллипс или окружность носит название - фазовый
Полученное уравнение – эллипс или окружность носит название - фазовый
Площадь эллипса равна равна произведению его полуосей и можно доказать
Площадь эллипса равна равна произведению его полуосей и можно доказать
Фазовый портрет гармонических колебаний
Фазовый портрет гармонических колебаний
Фазовый портрет при наличии затухания
Фазовый портрет при наличии затухания
Третий закон Ньютона
Третий закон Ньютона
Закон сохранения импульса
Закон сохранения импульса
Запишем третий закон Ньютона
Запишем третий закон Ньютона
Т.е. после интегрирования, получаем: В замкнутой системе двух тел их
Т.е. после интегрирования, получаем: В замкнутой системе двух тел их
Закон сохранения импульса выполняется для замкнутой системы тел
Закон сохранения импульса выполняется для замкнутой системы тел
А12=
А12=
Кинетическая энергия Рассмотрим частицу массой m, на которую действует
Кинетическая энергия Рассмотрим частицу массой m, на которую действует
Этот интеграл равен mV22/2 – mV12/2 =
Этот интеграл равен mV22/2 – mV12/2 =
Кинетическая энергия в релятивистском случае
Кинетическая энергия в релятивистском случае
Преобразуем данную формулу (т
Преобразуем данную формулу (т
2c2mdm – 2pdp =0
2c2mdm – 2pdp =0
Получили элементарный интеграл,
Получили элементарный интеграл,
Потенциальная энергия
Потенциальная энергия
Такие силы называют консервативными и для сил, обладающих таким
Такие силы называют консервативными и для сил, обладающих таким
Закон сохранения импульса, наряду с законом сохранения энергии,
Закон сохранения импульса, наряду с законом сохранения энергии,
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Момент силы
Момент силы
Схема векторов
Схема векторов
Момент импульса
Момент импульса
Рассмотрим ось, произвольно ориентирован-ную в пространстве, вокруг
Рассмотрим ось, произвольно ориентирован-ную в пространстве, вокруг
Момент силы и момент импульса связаны между собой следующим образом
Момент силы и момент импульса связаны между собой следующим образом
Если система замкнута, или силы действуют вдоль оси, что также
Если система замкнута, или силы действуют вдоль оси, что также
Для твердого тела момент импульса вычисляется следующим образом
Для твердого тела момент импульса вычисляется следующим образом
Моменты инерции некоторых тел
Моменты инерции некоторых тел
Три фундаментальных закона механики (закон сохранения импульса,
Три фундаментальных закона механики (закон сохранения импульса,
Специальная теория относительности
Специальная теория относительности
Классический закон сложения скоростей по Галилею:
Классический закон сложения скоростей по Галилею:
Скорость света по формуле Галилея равна сR = с
Скорость света по формуле Галилея равна сR = с
Постулаты Эйнштейна: 1. Скорость света в вакууме постоянна во всех
Постулаты Эйнштейна: 1. Скорость света в вакууме постоянна во всех
Закон сложения скоростей в теории относительности (при больших
Закон сложения скоростей в теории относительности (при больших
Связь координат имеет вид
Связь координат имеет вид
Тема: ПРИНЦИПЫ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ
Тема: ПРИНЦИПЫ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ
В газах и жидкостях большое число сталкивающихся атомов и молекул
В газах и жидкостях большое число сталкивающихся атомов и молекул
Статистическая физика позволяет решить принципиальные вопросы,
Статистическая физика позволяет решить принципиальные вопросы,
Пусть у нас имеется N тождественных атомных частиц, находящихся в
Пусть у нас имеется N тождественных атомных частиц, находящихся в
Функция распределения Максвелла F(v) по абсолютным значениям скоростей
Функция распределения Максвелла F(v) по абсолютным значениям скоростей
На рис
На рис
Наиболее вероятная, средне квадратичная и средняя арифметическая
Наиболее вероятная, средне квадратичная и средняя арифметическая
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Следствия из распределения Максвелла
Следствия из распределения Максвелла
Из распределения Максвелла следует, что средняя кинетическая энергия
Из распределения Максвелла следует, что средняя кинетическая энергия
Энергия моля (киломоля) газа
Энергия моля (киломоля) газа
Распределение Больцмана
Распределение Больцмана
Условно это можно изобразить так:
Условно это можно изобразить так:
В однородном поле тяжести, если перейти к давлению, формула
В однородном поле тяжести, если перейти к давлению, формула
Идеальный газ
Идеальный газ
Уравнения состояния для газов
Уравнения состояния для газов
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
ГЛАВНЫЕ СЛОВА: Термодинамика дает полное количественное описание
ГЛАВНЫЕ СЛОВА: Термодинамика дает полное количественное описание
Закон сохранения энергии для систем, в которых существенную роль
Закон сохранения энергии для систем, в которых существенную роль
dU=CvdT; dQ=CpdT; dA = PdV В формулах приняты следующие обозначения:
dU=CvdT; dQ=CpdT; dA = PdV В формулах приняты следующие обозначения:
Циклы или круговые процессы
Циклы или круговые процессы
Первое начало термодинамики не может указать направление развития
Первое начало термодинамики не может указать направление развития
Цикл Карно
Цикл Карно
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
? – это коэффициент полезного действия
? – это коэффициент полезного действия
Термический коэффициент полезного действия для кругового процесса Все
Термический коэффициент полезного действия для кругового процесса Все
Процесс называется необратимым, если он протекает так, что после его
Процесс называется необратимым, если он протекает так, что после его
Функция состояния, дифференциал которой , называется – энтропией
Функция состояния, дифференциал которой , называется – энтропией
Задание на дом
Задание на дом
Тема: Заряд и его свойства, закон Кулона
Тема: Заряд и его свойства, закон Кулона
КУЛОН Шарль Огюстен (14
КУЛОН Шарль Огюстен (14
Макроскопические носители зарядов
Макроскопические носители зарядов

Презентация на тему: «Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г». Автор: COMP. Файл: «Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г.ppt». Размер zip-архива: 415 КБ.

Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г

содержание презентации «Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г.ppt»
СлайдТекст
1 Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г

Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г

Ларионов В.В. Фазовые портреты

2 Как изменяется характер движения при изменении функции F(r,v)

Как изменяется характер движения при изменении функции F(r,v)

Если сила постоянная, то решение обратной задачи кинематики производят простейшим образом. Из 2-го закона Ньютона ускорение a = F/m, но a=dV/dt. Подставляя получаем, dV=(F/m)dt, m = const. Интегрируем

3 В векторном виде

В векторном виде

Интегрирование уравнения по позволяет найти изменение радиуса-вектора.

4 Если сила пропорциональна смещению (например, сила упругости), то

Если сила пропорциональна смещению (например, сила упругости), то

получаем колебательное движение. Рассмотрим частный случай одномерного движения, которое происходит под действием квазиупругой силы F= -kx, где х – изменение длины пружины (r=x).

x

5 Уравнение движения имеет следующий вид:

Уравнение движения имеет следующий вид:

6 Это однородное дифференциальное уравнение 2-го порядка

Это однородное дифференциальное уравнение 2-го порядка

Его решение известно из курса средней школы и имеет вид (это уравнение колебательного движения): А- амплитуда колебаний, ?0 - циклическая частота, ?-начальная фаза.

7 Фазовый портрет

Фазовый портрет

Итак смещение точки при колебательном движении имеет вид: Найдем ее скорость

И импульс

8 Преобразуем уравнения в виде

Преобразуем уравнения в виде

Возведем в квадрат и сложим

9 Полученное уравнение – эллипс или окружность носит название - фазовый

Полученное уравнение – эллипс или окружность носит название - фазовый

портрет колебательного движения частицы

10 Площадь эллипса равна равна произведению его полуосей и можно доказать

Площадь эллипса равна равна произведению его полуосей и можно доказать

что это энергия Е колебательного движения за один период, деленная на частоту

- Линейная частота колебаний

11 Фазовый портрет гармонических колебаний

Фазовый портрет гармонических колебаний

12 Фазовый портрет при наличии затухания

Фазовый портрет при наличии затухания

13 Третий закон Ньютона

Третий закон Ньютона

Третий закон утверждает: если тело 1 действует на тело 2 с силой F1, то в свою очередь тело 1 обязательно действует на тело 2 с силой F2, равной по величине и противоположной по знаку силе F1; обе силы направлены вдоль одной прямой. Третий закон отражает тот факт, что сила есть результат взаимодействия двух различных тел.

14 Закон сохранения импульса

Закон сохранения импульса

3-ий закон говорит о том, откуда берется сила во 2-ом законе

Из 3-его закона Ньютона, как следствие, можно получить закон сохранения импульса. Пусть имеем замкнутую систему тел 1 и 2.

15 Запишем третий закон Ньютона

Запишем третий закон Ньютона

С учетом 2-го закона, имеем: Тогда: Или

16 Т.е. после интегрирования, получаем: В замкнутой системе двух тел их

Т.е. после интегрирования, получаем: В замкнутой системе двух тел их

импульс есть величина постоянная. Этот результат может быть распространен на любое число N тел

17 Закон сохранения импульса выполняется для замкнутой системы тел

Закон сохранения импульса выполняется для замкнутой системы тел

Система считается замкнутой, если внешнее воздействие отсутствует или мало по сравнению с внутренними силами.

18 А12=

А12=

Работа и энергия

Работой А называют интеграл от точки 1 по криволинейной траектории до точки 2 (под интегралом – векторы)

F

19 Кинетическая энергия Рассмотрим частицу массой m, на которую действует

Кинетическая энергия Рассмотрим частицу массой m, на которую действует

некоторая сила F. Вычислим работу данной силы при движении частицы (тела) по некоторой траектории от 1 до 2. По определению А12=

но dr/dt =v. В классической механике m=const, т.е. массу можно вынести за знак интеграла.

20 Этот интеграл равен mV22/2 – mV12/2 =

Этот интеграл равен mV22/2 – mV12/2 =

Ek Из формулы видно, что кинетическая энергия зависит только от массы и скорости тела, т.е. кинетическая энергия есть функция состояния ее движения.

21 Кинетическая энергия в релятивистском случае

Кинетическая энергия в релятивистском случае

Если масса зависит от скорости, то ее величину нельзя вынести за знак интеграла.

22 Преобразуем данную формулу (т

Преобразуем данную формулу (т

е. возведем в квадрат и раскроем скобки, введем импульс) (1) c2m2-p2 = m02c2 ,т.к. p= mv

23 2c2mdm – 2pdp =0

2c2mdm – 2pdp =0

Сократим на 2. c2mdm = pdp, или c2dm = pdp/m Вычисляем работу, помня, что Fdr = mv dv=p(dv m)/m= (p dp)/m. Следовательно, А12=

Продифференцируем формулу (1)

24 Получили элементарный интеграл,

Получили элементарный интеграл,

который равен С2(m2 – m1). Если частица стартовала с массой покоя m0 , то индекс 1 заменяем на 0, а m2 становится текущей, т.е получаем С2(m – m0). Величина С2 m0 называется энергией покоя. Кинетическая энергия равна Ek = С2m - С2 m0. Ek + m0 С2 = С2 m = E – полная энергия!!!

M0 – масса покоя частицы

25 Потенциальная энергия

Потенциальная энергия

Консервативные силы

Есть силы, для которых выполняется условие Путь 1 Путь 2 Путь 3

Рис.

Рис.

26 Такие силы называют консервативными и для сил, обладающих таким

Такие силы называют консервативными и для сил, обладающих таким

свойством, интеграл называют потенциальной энергией и обозначают буквой U: Потенциальную энергию можно представить себе как энергию, запасенную для дальнейшего использования. Во многих случаях ее можно преобразовать в другие полезные формы энергии.

27 Закон сохранения импульса, наряду с законом сохранения энергии,

Закон сохранения импульса, наряду с законом сохранения энергии,

составляют систему двух линейных уравнений и применяется для анализа физических систем, когда учет всех сил затруднен. Например, при соударениях частиц (шаров), при расчете движения протонов в БАК (ЦЕРН, Швейцария).

28 Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г

Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г

Лекция № 4

29 Момент силы

Момент силы

Моментом силы F относительно произвольной оси называется векторное произведение радиуса-вектора r на вектор силы F. Радиус-вектор r и сила F лежат в одной плоскости, перпендикулярной оси вращения частицы m. M =[r,F] = - [F,r] Вектор М направлен вдоль оси вращения по правилу векторного произведения или правилу правого буравчика. Скалярное значение момента силы равно M =r F sin ?

30 Схема векторов

Схема векторов

z

31 Момент импульса

Момент импульса

Понятие момента импульса вводится аналогично понятию момента силы. Моментом импульса L частицы массы m называется векторное произведение радиуса-вектора r на вектор импульса частицы p L = [r,p] = - [p,r]. Вектор направлен по оси вращения по правилу векторного произведения и правилу правого буравчика. Его скаляр равен L=rpsin ?

32 Рассмотрим ось, произвольно ориентирован-ную в пространстве, вокруг

Рассмотрим ось, произвольно ориентирован-ную в пространстве, вокруг

которой вращается частица с импульсом Р.

Схема векторов для определения момента импульса

Lz

z

33 Момент силы и момент импульса связаны между собой следующим образом

Момент силы и момент импульса связаны между собой следующим образом

dL/dt = M

34 Если система замкнута, или силы действуют вдоль оси, что также

Если система замкнута, или силы действуют вдоль оси, что также

означает отсутствие момента силы, то dL/dt = 0 или L = const. Мы доказали, что если на тело действует центральная сила любого происхождения, или система замкнута, то момент импульса этого тела будет сохраняться.

35 Для твердого тела момент импульса вычисляется следующим образом

Для твердого тела момент импульса вычисляется следующим образом

- Момент инерции твердого тела – аналог массы для вращательного движения

36 Моменты инерции некоторых тел

Моменты инерции некоторых тел

Материальной точки - Диска - Шара -

37 Три фундаментальных закона механики (закон сохранения импульса,

Три фундаментальных закона механики (закон сохранения импульса,

энергии и момента импульса имеют общефизическое значение и применяются во всех других областях физики, включая атомную и ядерную)

38 Специальная теория относительности

Специальная теория относительности

Механика Ньютона (называемая также классической) неверна при скоростях движения тел, близких к скорости света (v ? с). Теория для случая v ? с называется релятивистской механикой или специальной теорией относительности.

39 Классический закон сложения скоростей по Галилею:

Классический закон сложения скоростей по Галилею:

40 Скорость света по формуле Галилея равна сR = с

Скорость света по формуле Галилея равна сR = с

V0, т.е. может быть различной в разных системах отсчета

41 Постулаты Эйнштейна: 1. Скорость света в вакууме постоянна во всех

Постулаты Эйнштейна: 1. Скорость света в вакууме постоянна во всех

инерциальных системах отсчета и не зависит от скорости движения источника и наблюдателя. 2. Все инерциальные системы отсчета физически эквивалентны (принцип относительности Эйнштейна).

42 Закон сложения скоростей в теории относительности (при больших

Закон сложения скоростей в теории относительности (при больших

скоростях) имеет вид

При малых скоростях (V<<c) этот закон принимает вид классического закона Галилея

43 Связь координат имеет вид

Связь координат имеет вид

Сокращение длины по теории Эйнштейна

Замедление времени

44 Тема: ПРИНЦИПЫ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ

Тема: ПРИНЦИПЫ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ

РАСПРЕДЕЛЕНИЯ МАКСВЕЛЛА И БОЛЬЦМАНА

45 В газах и жидкостях большое число сталкивающихся атомов и молекул

В газах и жидкостях большое число сталкивающихся атомов и молекул

обуславливает важные закономерности в поведении статистических переменных, не свойственные отдельным атомам и молекулам. Такие закономерности называются вероятностными или статистическими. Если ограничиться случаем теплового равновесия в физических системах, то мы будем иметь дело со статистической физикой или статистической механикой.

46 Статистическая физика позволяет решить принципиальные вопросы,

Статистическая физика позволяет решить принципиальные вопросы,

связанные с детализацией описания большой совокупности атомов и молекул. Это вопросы касаются распределения атомов и молекул идеального газа по скоростям и по энергиям, распределения атомов и молекул в пространстве, где на них действуют силы, и от точки к точке меняется их потенциальная энергия.

47 Пусть у нас имеется N тождественных атомных частиц, находящихся в

Пусть у нас имеется N тождественных атомных частиц, находящихся в

состоянии беспорядочного теплового движения при определенной температуре. В результате каждого акта столкновения молекул их скорости меняются случайным образом. В процессе большого числа столкновений устанавливается стационарное равновесное состояние, когда число молекул в заданном интервале скоростей сохраняется постоянным.

Распределение молекул по скоростям. Распределение Максвелла

48 Функция распределения Максвелла F(v) по абсолютным значениям скоростей

Функция распределения Максвелла F(v) по абсолютным значениям скоростей

Позволяет определить долю молекул = F(v) ?v, имеющих скорости в интервале от v до v + ?v

49 На рис

На рис

показана зависимость F(v) при различных температурах.

Величина площадки под кривой – это доля молекул, обладающих скоростями от v до v + ?v

Рис.

50 Наиболее вероятная, средне квадратичная и средняя арифметическая

Наиболее вероятная, средне квадратичная и средняя арифметическая

скорости молекул газа Скорость, соответствующая максимуму распределения есть наиболее вероятная скорость

Средняя квадратичная скорость равна

– Для одной молекулы.

Средняя арифметическая скорость

51 Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г

Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г

Лекция № 5

52 Следствия из распределения Максвелла

Следствия из распределения Максвелла

53 Из распределения Максвелла следует, что средняя кинетическая энергия

Из распределения Максвелла следует, что средняя кинетическая энергия

молекулы массой m идеального газа равна

Средняя кинетическая энергия молекулы, состоящей из одного атома

Если молекула состоит из 2 и более атомов, то энергия равна

I - число степеней свободы, k-постоянная Больцмана

54 Энергия моля (киломоля) газа

Энергия моля (киломоля) газа

1/моль

R - универсальная газовая постоянная

Чтобы получить полную кинетическую (внутреннюю) энергию моля газа U надо умножить среднюю энергию одной молекулы на число молекул (например, число Авогадро)

55 Распределение Больцмана

Распределение Больцмана

Распределение Больцмана определяет распределение частиц в силовом поле, в условиях теплового равновесия n(x) = n0exp[?U(x)/kT]. Это соотношение называется законом распределения Больцмана или просто распределением Больцмана.

56 Условно это можно изобразить так:

Условно это можно изобразить так:

57 В однородном поле тяжести, если перейти к давлению, формула

В однородном поле тяжести, если перейти к давлению, формула

преобразуется к виду P(x) = P0exp[??gx/RT], где ? ? молярная масса газа, P0 ? давление при x = 0 (например, на поверхности Земли). Полученное соотношение носит название барометрической формулы.

58 Идеальный газ

Идеальный газ

Реальный газ

Радиус взаимодействия двух молекул сравним с средним расстоянием между ними, т.Е молекулы могут вза-имодействовать не только при столкновениях, но и на некотором расстоянии между ними – собственный объем молекул газа может быть сравним с объемом газа (сосуда.

Идеальный и реальный газы

-Радиус взаимодействия двух молекул много меньше среднего расстояния между ними, т.Е молекулы взаимодействуют только при столкновениях (рис. 1.1). - Объем всех молекул газа много меньше объема, занятого газом. - Потенциальная энергия взаи-модействия молекул равна нулю

59 Уравнения состояния для газов

Уравнения состояния для газов

Уравнение состояния Уравнение состояния идеального газа реального газа (Ван- дер-Ваальса)

Основное отличие состоит в следующем: 1) количественное – по виду уравнений; 2) качественное – состоит в том, что реальный газ может быть сжижен, идеальный газ перевести в жидкость нельзя.

(Менделеева-Клапейрона)

a, b – постоянные Ван-дер Ваальса, учитывающие взаимо-действие и собственный объем молекул газа, соответственно.

60 Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
61 ГЛАВНЫЕ СЛОВА: Термодинамика дает полное количественное описание

ГЛАВНЫЕ СЛОВА: Термодинамика дает полное количественное описание

обратимых процессов. Для необратимых указывает направление их протекания. Первое начало термодинамики Первое начало термодинамики есть закон сохранения энергии для макроскопических явлений, в которых одним из существенных параметров, определяющих состояние тел, является температура.

62 Закон сохранения энергии для систем, в которых существенную роль

Закон сохранения энергии для систем, в которых существенную роль

играют тепловые процессы, или первое начало термодинамики записывается в виде ?Q = dU + ?A или ?Q = dU + PdV.

63 dU=CvdT; dQ=CpdT; dA = PdV В формулах приняты следующие обозначения:

dU=CvdT; dQ=CpdT; dA = PdV В формулах приняты следующие обозначения:

dU-изменение внутренней энергии газа; Cv-теплоемкость газа при постоянном объеме V, Cp – теплоемкость газа при постоянном давлении P. Теплоемкость- это количество теплоты, необходимое для нагревания одного моля газа на 1 градус.

64 Циклы или круговые процессы

Циклы или круговые процессы

Цикл Карно (обратимый). Никола Леонард Сади КАРНО –французский офицер инженерных войск в 1824 г. показал, что работу можно получить в случае, когда тепло переходит от нагретого тела к более холодному (второе начало термодинамики). Ввел понятие кругового и обратимого процессов, идеального цикла тепловых машин, заложил тем самым основы их теории.

65 Первое начало термодинамики не может указать направление развития

Первое начало термодинамики не может указать направление развития

процесса. Этот закон позволяет указать, как изменяются термодинамические величины в процессе. Направление развития процессов описывается вторым началом термодинамики .

66 Цикл Карно

Цикл Карно

Идеальный цикл Карно состоит из 2-х изотерм и 2-х адиабат. Газ получает тепло Q1 при изотермическом расширении (T1) и отдает Q2 при изотермическом сжатии (но при более низкой температуре T2).

67 Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г
68 ? – это коэффициент полезного действия

? – это коэффициент полезного действия

Для обратимого цикла Карно Для необратимого цикла Т.е всегда ?обр > ?необр – этот вывод справедлив независимо от причин необратимости цикла Карно.

69 Термический коэффициент полезного действия для кругового процесса Все

Термический коэффициент полезного действия для кругового процесса Все

термодинамические процессы, в том числе и круговые, делят на две группы: обратимые и необратимые. Процесс называют обратимым, если он протекает таким образом, что после окончания процесса он может быть проведен в обратном направлении через все те же промежуточные состояния, что и прямой процесс. После проведения кругового обратимого процесса никаких изменений в среде, окружающей систему, не произойдет.

70 Процесс называется необратимым, если он протекает так, что после его

Процесс называется необратимым, если он протекает так, что после его

окончания систему нельзя вернуть в начальное состояние через прежние промежуточные состояния. Нельзя осуществить необратимый круговой процесс, чтобы нигде в окружающей среде не осталось никаких изменений. Например, обратимым можно считать процесс адиабатического расширения или сжатия газа. При адиабатическом процессе условие теплоизолированности системы исключает непосредственный теплообмен между системой и средой.

71 Функция состояния, дифференциал которой , называется – энтропией

Функция состояния, дифференциал которой , называется – энтропией

dQ – элементарное тепло, полученное (отданное) газом при температуре газа Т Энтропия обозначается S – это отношение полученной или отданной теплоты к температуре при которой произошла эта отдача. С ее помощью определяют направление процесса

72 Задание на дом

Задание на дом

Найти изменение энтропии при переходе газа из состояния T1V 1 в T2V2 (все величины известны)

73 Тема: Заряд и его свойства, закон Кулона

Тема: Заряд и его свойства, закон Кулона

Лекция № 6

Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г.

74 КУЛОН Шарль Огюстен (14

КУЛОН Шарль Огюстен (14

6.1736 – 23.8.1806) – (Couloumb) французский

Физик и военный инженер.

Сформулировал законы трения, качения и скольжения. Установил законы упругого кручения. В 1725 г., построил прибор для измерения силы – крутильные весы. В 1725 году Кулон открыл закон, названный в последствии его именем. Раньше ожидали, этот закон должен быть похож на закон всемирного тяготения. Так оно и оказалось, только величина сил разная: если передать 1% электронов от одного человека к другому, то сила взаимодействия между ними на расстоянии вытянутой руки будет больше веса земного шара. (Ранее крутильные весы изобрел Кавендиш и на 10 лет раньше Кулона он установил этот закон).

75 Макроскопические носители зарядов

Макроскопические носители зарядов

Кварки.

Заряженные частицы и ионы, q=1,6021892*10-19Кл.

Mе = 9,1*10-31кг.

4?r2?

4?r2?

Нейтрон.

Протон.

R,10-15м

R,10-15м

r+dr

r

0

0,5

1

1,5

0

0,5

1

1,5

Рис. 2.

Рис. 1.

7

«Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г»
http://900igr.net/prezentacija/literatura/segodnja-ponedelnik-7-dekabrja-2015-g-250775.html
cсылка на страницу
Урок

Литература

183 темы
Слайды
900igr.net > Презентации по литературе > Без темы > Сегодня: понедельник, 7 декабря 2015 г