Электрическая цепь Скачать
презентацию
<<  Закон Ома Характеристики тока  >>
Закон Ома
Закон Ома
Закон Ома для неоднородного участка цепи
Закон Ома для неоднородного участка цепи
Георг Симон Ом (1787 – 1854) – немецкий физик
Георг Симон Ом (1787 – 1854) – немецкий физик
Рассмотрим неоднородный участок цепи
Рассмотрим неоднородный участок цепи
Величина, численно равная работе
Величина, численно равная работе
Тогда
Тогда
Напряжение на концах участка цепи совпадает с разностью потенциалов
Напряжение на концах участка цепи совпадает с разностью потенциалов
Обобщенный закон Ома
Обобщенный закон Ома
Падение напряжения
Падение напряжения
Внутреннее сопротивление активного участка цепи
Внутреннее сопротивление активного участка цепи
Закон Ома для замкнутого участка цепи, содержащего источник ЭДС
Закон Ома для замкнутого участка цепи, содержащего источник ЭДС
Закон Ома в дифференциальной форме
Закон Ома в дифференциальной форме
Закон Ома в дифференциальной форме
Закон Ома в дифференциальной форме
Носители зарядов движутся в направлении действия силы
Носители зарядов движутся в направлении действия силы
Удельная электропроводность
Удельная электропроводность
Плотность тока
Плотность тока
Выражение закона Ома в дифференциальной форме
Выражение закона Ома в дифференциальной форме
Работа и мощность тока
Работа и мощность тока
Разделив работу на время, получим выражение для мощности
Разделив работу на время, получим выражение для мощности
Джоуль Джеймс Пресскотт (1818 – 1889) – английский физик
Джоуль Джеймс Пресскотт (1818 – 1889) – английский физик
В проводнике выделяется количество теплоты
В проводнике выделяется количество теплоты
Нагревание происходит за счет работы
Нагревание происходит за счет работы
Тепловая мощность тока в элементе проводника
Тепловая мощность тока в элементе проводника
Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме
Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме
Мощность, выделенная в единице объема проводника
Мощность, выделенная в единице объема проводника
КПД источника тока
КПД источника тока
КПД всегда определяем как отношение полезной работы к затраченной
КПД всегда определяем как отношение полезной работы к затраченной
Полезная работа
Полезная работа
Ток в цепи мал и полезная мощность мала
Ток в цепи мал и полезная мощность мала
Это возможно при R = r
Это возможно при R = r
Выделяемая мощность максимальна
Выделяемая мощность максимальна
Правила Кирхгофа для разветвленных цепей
Правила Кирхгофа для разветвленных цепей
Алгебраическая сумма токов
Алгебраическая сумма токов
Электрические заряды
Электрические заряды
Второе правило Кирхгофа (обобщение закона Ома для разветвленной цепи)
Второе правило Кирхгофа (обобщение закона Ома для разветвленной цепи)
Алгебраическая сумма произведения тока на сопротивление
Алгебраическая сумма произведения тока на сопротивление
Вот и лекции конец, а кто слушал – молодец
Вот и лекции конец, а кто слушал – молодец
Слайды из презентации «Закон Ома для участка цепи» к уроку физики на тему «Электрическая цепь»

Автор: kyy. Чтобы увеличить слайд, нажмите на его эскиз. Чтобы использовать презентацию на уроке, скачайте файл «Закон Ома для участка цепи.ppt» бесплатно в zip-архиве размером 379 КБ.

Скачать презентацию

Закон Ома для участка цепи

содержание презентации «Закон Ома для участка цепи.ppt»
СлайдТекст
1 Закон Ома

Закон Ома

Лекция 11. Закон Ома.

11.1. Закон Ома для неоднородного участка цепи. 11.2. Закон Ома в дифференциальной форме. 11.3. Работа и мощность. Закон Джоуля–Ленца. 11.4. КПД источника тока. 11.5. Закон Кирхгофа.

2 Закон Ома для неоднородного участка цепи

Закон Ома для неоднородного участка цепи

11.1. Закон Ома для неоднородного участка цепи.

Один из основных законов электродинамики был открыт в 1822 г. немецким учителем физики Георгом Омом. Он установил, что сила тока в проводнике пропорциональна разности потенциалов:

3 Георг Симон Ом (1787 – 1854) – немецкий физик

Георг Симон Ом (1787 – 1854) – немецкий физик

В 1826 г. Ом открыл свой основной закон электрической цепи. Этот закон не сразу нашел признание в науке, а лишь после того, как Э. X. Ленц, Б. С. Якоби, К. Гаусс, Г. Кирхгоф и другие ученые положили его в основу своих исследований. Именем Ома была названа единица электрического сопротивления (Ом). Ом вел также исследования в области акустики, оптики и кристаллооптики.

4 Рассмотрим неоднородный участок цепи

Рассмотрим неоднородный участок цепи

участок, содержащий источник ЭДС (т.е. участок, где действуют неэлектрические силы). Напряженность поля в любой точке цепи равна векторной сумме поля кулоновских сил и поля сторонних сил:

5 Величина, численно равная работе

Величина, численно равная работе

по переносу единичного положительного заряда суммарным полем кулоновских и сторонних сил на участке цепи (1 – 2), называется напряжением на этом участке U12.

6 Тогда

Тогда

Т.К. , Или , тогда (11.1.2).

7 Напряжение на концах участка цепи совпадает с разностью потенциалов

Напряжение на концах участка цепи совпадает с разностью потенциалов

только в случае, если на этом участке нет ЭДС, т.е. на однородном участке цепи. Запишем обобщенный закон Ома для участка цепи содержащей источник ЭДС: (11.1.3).

8 Обобщенный закон Ома

Обобщенный закон Ома

выражает закон сохранения энергии применительно к участку цепи постоянного тока. Он в равной мере справедлив как для пассивных участков (не содержащих ЭДС), так и для активных.

9 Падение напряжения

Падение напряжения

В электротехнике часто используют термин падение напряжения – изменение напряжения вследствие переноса заряда через сопротивление.

10 Внутреннее сопротивление активного участка цепи

Внутреннее сопротивление активного участка цепи

В замкнутой цепи: ; или где ; r – внутреннее сопротивление активного участка цепи Тогда закон Ома для замкнутого участка цепи, содержащего источник ЭДС запишется в виде (11.1.1).

11 Закон Ома для замкнутого участка цепи, содержащего источник ЭДС

Закон Ома для замкнутого участка цепи, содержащего источник ЭДС

12 Закон Ома в дифференциальной форме

Закон Ома в дифференциальной форме

11.2. Закон Ома в дифференциальной форме.

Закон Ома в интегральной форме для однородного участка цепи (не содержащего ЭДС) (11.2.1) Для однородного линейного проводника выразим R через ?: (11.2.2) ? – удельное объемное сопротивление; [?] = [Ом·м].

13 Закон Ома в дифференциальной форме

Закон Ома в дифференциальной форме

Найдем связь между и в бесконечно малом объеме проводника – закон Ома в дифференциальной форме.

14 Носители зарядов движутся в направлении действия силы

Носители зарядов движутся в направлении действия силы

В изотропном проводнике (в данном случае с постоянным сопротивлением) носители зарядов движутся в направлении действия силы, т.е. вектор плотности тока и вектор напряженности поля коллинеарны.

15 Удельная электропроводность

Удельная электропроводность

Исходя из закона Ома (11.2.1), имеем: А мы знаем, что . Отсюда можно записать (11.2.3) это запись закона Ома в дифференциальной форме. Здесь – удельная электропроводность.

16 Плотность тока

Плотность тока

можно выразить через заряд электрона е, количество зарядов n и дрейфовую скорость : Обозначим , тогда ; (11.2.4).

17 Выражение закона Ома в дифференциальной форме

Выражение закона Ома в дифференциальной форме

Теперь, если удельную электропроводность ? выразить через е, n и b: то вновь получим выражение закона Ома в дифференциальной форме:

18 Работа и мощность тока

Работа и мощность тока

11.3. Работа и мощность тока. Закон Джоуля – Ленца.

Рассмотрим произвольный участок цепи, к концам которого приложено напряжение U. За время dt через каждое сечение проводника проходит заряд При этом силы электрического поля, действующего на данном участке, совершают работу: Общая работа:

19 Разделив работу на время, получим выражение для мощности

Разделив работу на время, получим выражение для мощности

(11.3.1) Полезно вспомнить и другие формулы для мощности и работы: (11.3.2) (11.3.3) В 1841 г. манчестерский пивовар Джеймс Джоуль и в 1843 г. петербургский академик Эмилий Ленц установили закон теплового действия электрического тока.

20 Джоуль Джеймс Пресскотт (1818 – 1889) – английский физик

Джоуль Джеймс Пресскотт (1818 – 1889) – английский физик

один из первооткрывателей закона сохранения энергии. Первые уроки по физике ему давал Дж. Дальтон, под влиянием которого Джоуль начал свои эксперименты. Работы посвящены электромагнетизму, кинетической теории газов. Ленц Эмилий Христианович (1804 – 1865) – русский физик. Основные работы в области электромагнетизма. В 1833 г. установил правило определения электродвижущей силы индукции (закон Ленца), а в 1842 г. (независимо от Дж. Джоуля) – закон теплового действия электрического тока (закон Джоуля-Ленца). Открыл обратимость электрических машин. Изучал зависимость сопротивление металлов от температуры. Работы относятся также к геофизике.

21 В проводнике выделяется количество теплоты

В проводнике выделяется количество теплоты

При протекании тока, в проводнике выделяется количество теплоты: (11.3.4) Если ток изменяется со временем: Это закон Джоуля – Ленца в интегральной форме.

22 Нагревание происходит за счет работы

Нагревание происходит за счет работы

Отсюда видно, что нагревание происходит за счет работы, совершаемой силами поля над зарядом. Соотношение (11.3.4) имеет интегральный характер и относится ко всему проводнику с сопротивлением R, по которому течет ток I. Получим закон Джоуля-Ленца в локальной - дифференциальной форме, характеризуя тепловыделение в произвольной точке.

23 Тепловая мощность тока в элементе проводника

Тепловая мощность тока в элементе проводника

?l, сечением ?S, объемом равна: Удельная мощность тока.

24 Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме

Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме

Согласно закону Ома в дифференциальной форме , получим закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме, характеризующий плотность выделенной энергии. Так как выделенная теплота равна работе сил электрического поля то мы можем записать для мощности тока: (11.3.2).

25 Мощность, выделенная в единице объема проводника

Мощность, выделенная в единице объема проводника

. Приведенные формулы справедливы для однородного участка цепи и для неоднородного.

26 КПД источника тока

КПД источника тока

11.4. КПД источника тока.

Рассмотрим элементарную электрическую цепь, содержащую источник ЭДС с внутренним сопротивлением r, и внешним сопротивлением R

27 КПД всегда определяем как отношение полезной работы к затраченной

КПД всегда определяем как отношение полезной работы к затраченной

(11.4.1).

28 Полезная работа

Полезная работа

– мощность, выделяемая на внешнем сопротивлении R в единицу времени. По закону Ома имеем: тогда.

29 Ток в цепи мал и полезная мощность мала

Ток в цепи мал и полезная мощность мала

Таким образом, имеем, что при но при этом ток в цепи мал и полезная мощность мала. Вот парадокс – мы всегда стремимся к повышенному КПД, а в данном случае нам это не приносит пользы.

Найдем условия, при которых полезная мощность будет максимальна. Для этого нужно, чтобы

30 Это возможно при R = r

Это возможно при R = r

31 Выделяемая мощность максимальна

Выделяемая мощность максимальна

В выражении (11.4.2) , , следовательно, должно быть равно нулю выражение в квадратных скобках, т.е. r = R. При этом условии выделяемая мощность максимальна, а КПД равен 50%.

32 Правила Кирхгофа для разветвленных цепей

Правила Кирхгофа для разветвленных цепей

11.5. Правила Кирхгофа для разветвленных цепей.

Расчет разветвленных цепей с помощью закона Ома довольно сложен. Эта задача решается более просто с помощью двух правил немецкого физика Г. Кирхгофа (1424 – 1443).

33 Алгебраическая сумма токов

Алгебраическая сумма токов

Первое правило Кирхгофа утверждает, что алгебраическая сумма токов, сходящихся в любом узле цепи равна нулю: 11.5.1).

(Узел – любой участок цепи, где сходятся более двух проводников)

34 Электрические заряды

Электрические заряды

В случае установившегося постоянного тока в цепи ни в одной точке проводника, ни на одном из его участков не должны накапливаться электрические заряды.

Токи, сходящиеся к узлу, считаются положительными:

35 Второе правило Кирхгофа (обобщение закона Ома для разветвленной цепи)

Второе правило Кирхгофа (обобщение закона Ома для разветвленной цепи)

Складывая получим:

36 Алгебраическая сумма произведения тока на сопротивление

Алгебраическая сумма произведения тока на сопротивление

В любом замкнутом контуре электрической цепи алгебраическая сумма произведения тока на сопротивление равна алгебраической сумме ЭДС, действующих в этом же контуре. Обход контуров осуществляется по часовой стрелке, если направление обхода совпадает с направлением тока, то ток берется со знаком «плюс».

37 Вот и лекции конец, а кто слушал – молодец

Вот и лекции конец, а кто слушал – молодец

!!

«Закон Ома для участка цепи»
http://900igr.net/prezentatsii/fizika/Zakon-Oma-dlja-uchastka-tsepi/Zakon-Oma-dlja-uchastka-tsepi.html
cсылка на страницу
Урок

Физика

133 темы
Слайды
Презентация: Закон Ома для участка цепи.ppt | Тема: Электрическая цепь | Урок: Физика | Вид: Слайды
900igr.net > Презентации по физике > Электрическая цепь > Закон Ома для участка цепи.ppt