Свойства металлов Скачать
презентацию
<<  Электрический ток в металлах Электрическая проводимость металлов  >>
З д р а в с т в у й т е
З д р а в с т в у й т е
Лекция 13
Лекция 13
13
13
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Рис
Рис
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
13
13
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Рис
Рис
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Таким образом, классическая электронная теория объясняет существование
Таким образом, классическая электронная теория объясняет существование
Эта теория не может, например, объяснить, почему молярная теплоемкость
Эта теория не может, например, объяснить, почему молярная теплоемкость
13
13
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Лекция 14
Лекция 14
14
14
Вблизи от поверхности образуется электронное облако, и на границе
Вблизи от поверхности образуется электронное облако, и на границе
Скачки потенциала на границе металла показаны на рисунке
Скачки потенциала на границе металла показаны на рисунке
Для того, чтобы покинуть металл, электрон должен преодолеть
Для того, чтобы покинуть металл, электрон должен преодолеть
14
14
Явление испускания электронов нагретыми телами (эмиттерами) в вакуум
Явление испускания электронов нагретыми телами (эмиттерами) в вакуум
Нагрев необходим для того, чтобы энергии теплового движения электрона
Нагрев необходим для того, чтобы энергии теплового движения электрона
Явление термоэлектронной эмиссии открыто в 1883 г. знаменитым
Явление термоэлектронной эмиссии открыто в 1883 г. знаменитым
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Если катод холодный, то ток в цепи катод – анод практически
Если катод холодный, то ток в цепи катод – анод практически
На рисунке показаны схема вакуумного диода и вольт-амперные
На рисунке показаны схема вакуумного диода и вольт-амперные
14
14
Автоэлектронную эмиссию можно наблюдать в хорошо откачанной вакуумной
Автоэлектронную эмиссию можно наблюдать в хорошо откачанной вакуумной
Напряженность электрического поля на поверхности острия с радиусом
Напряженность электрического поля на поверхности острия с радиусом
При и что приводит к появлению слабого тока, обусловленного
При и что приводит к появлению слабого тока, обусловленного
Плотность тока АЭЭ равна где – коэффициент пропорциональности,
Плотность тока АЭЭ равна где – коэффициент пропорциональности,
Электронная микрофотография эмиттера с острийной поверхностью,
Электронная микрофотография эмиттера с острийной поверхностью,
Взрывная электронная эмиссия (ВЭЭ)
Взрывная электронная эмиссия (ВЭЭ)
ВЭЭ – это единственный вид электронной эмиссии, позволяющий получить
ВЭЭ – это единственный вид электронной эмиссии, позволяющий получить
Появление электронов в эктоне вызвано быстрым перегревом микроучастков
Появление электронов в эктоне вызвано быстрым перегревом микроучастков
Существование эктона проявляется в образовании кратера на поверхности
Существование эктона проявляется в образовании кратера на поверхности
Явление взрывной электронной эмиссии послужило основой для создания
Явление взрывной электронной эмиссии послужило основой для создания
14
14
Схема установки для исследования фотоэффекта и ВАХ аналогичны
Схема установки для исследования фотоэффекта и ВАХ аналогичны
В физических приборах, регистрирующих – излучение, используют
В физических приборах, регистрирующих – излучение, используют
В ФЭУ используют два эмиссионных эффекта: фотоэффект и вторичную
В ФЭУ используют два эмиссионных эффекта: фотоэффект и вторичную
Умножение электронов происходит за счет увеличения их числа при
Умножение электронов происходит за счет увеличения их числа при
14
14
Появление двойного электрического слоя обусловлено различием работ
Появление двойного электрического слоя обусловлено различием работ
Это явление наблюдалось итальянским физиком Алессандро Вольта (1745 –
Это явление наблюдалось итальянским физиком Алессандро Вольта (1745 –
Законы Вольты 1. На контакте двух разных металлов возникает разность
Законы Вольты 1. На контакте двух разных металлов возникает разность
Ряд Вольты
Ряд Вольты
Результаты эксперимента можно объяснить с позиции классической
Результаты эксперимента можно объяснить с позиции классической
При соединении двух разных металлов с работами выхода и возникает
При соединении двух разных металлов с работами выхода и возникает
В результате концентрация электронов n1 в металле 1 увеличивается, по
В результате концентрация электронов n1 в металле 1 увеличивается, по
Установившуюся разность потенциалов можно найти из выражения: Явление
Установившуюся разность потенциалов можно найти из выражения: Явление
Эффект Зеебека (прямой термоэлектрический эффект) заключается в
Эффект Зеебека (прямой термоэлектрический эффект) заключается в
Эффективная демонстрация термоэлектрического тока может быть
Эффективная демонстрация термоэлектрического тока может быть
Схема термопары состоящей из спая двух разных металлов 1 и 2, показана
Схема термопары состоящей из спая двух разных металлов 1 и 2, показана
Таким образом – термоЭДС термопары: – постоянная термопары:
Таким образом – термоЭДС термопары: – постоянная термопары:
Эффектом Пельтье обратный термоэлектрический эффект
Эффектом Пельтье обратный термоэлектрический эффект
Применение термопар
Применение термопар
Общие сведения
Общие сведения
Таким образом, термопара может образовывать устройство, использующее
Таким образом, термопара может образовывать устройство, использующее
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
В местах подключения проводников термопары к измерительной системе
В местах подключения проводников термопары к измерительной системе
Основные параметры термопар промышленного типа
Основные параметры термопар промышленного типа
Зависимость эдс
Зависимость эдс
Электронные термометры
Электронные термометры
Внешний вид
Внешний вид
Достоинства и недостатки
Достоинства и недостатки
Применение
Применение
Электрический ток в полупроводниках
Электрический ток в полупроводниках
К числу полупроводников относятся многие химические элементы (германий
К числу полупроводников относятся многие химические элементы (германий
Качественное отличие полупроводников от металлов проявляется прежде
Качественное отличие полупроводников от металлов проявляется прежде
Зонная модель электронно-дырочной проводимости полупроводников
Зонная модель электронно-дырочной проводимости полупроводников
Выше запрещенной зоны расположена зона разрешенных для электронов
Выше запрещенной зоны расположена зона разрешенных для электронов
При повышении температуры полупроводников и диэлектриков электроны
При повышении температуры полупроводников и диэлектриков электроны
В этом случае, в цепи с полупроводниковым материалом по мере повышения
В этом случае, в цепи с полупроводниковым материалом по мере повышения
Вакантное место может быть занято валентным электроном из соседней
Вакантное место может быть занято валентным электроном из соседней
Поэтому ток I в полупроводнике складывается из электронного In и
Поэтому ток I в полупроводнике складывается из электронного In и
Электроны забрасываются в зону проводимости с уровня Ферми, который
Электроны забрасываются в зону проводимости с уровня Ферми, который
Существенно изменить проводимость полупроводников можно, введя в них
Существенно изменить проводимость полупроводников можно, введя в них
Необходимым условием резкого уменьшения удельного сопротивления
Необходимым условием резкого уменьшения удельного сопротивления
Различают два типа примесной проводимости – электронную и дырочную
Различают два типа примесной проводимости – электронную и дырочную
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Четыре валентных электрона атома мышьяка включены в образование
Четыре валентных электрона атома мышьяка включены в образование
Примесь из атомов с валентностью, превышающей валентность основных
Примесь из атомов с валентностью, превышающей валентность основных
Такая проводимость, обусловленная свободными электронами, называется
Такая проводимость, обусловленная свободными электронами, называется
Дырочная проводимость возникает, когда в кристалл германия введены
Дырочная проводимость возникает, когда в кристалл германия введены
На рис
На рис
Примесь атомов, способных захватывать электроны, называется
Примесь атомов, способных захватывать электроны, называется
Концентрация дырок в полупроводнике с акцепторной примесью значительно
Концентрация дырок в полупроводнике с акцепторной примесью значительно
В современной электронной технике полупроводниковые приборы играют
В современной электронной технике полупроводниковые приборы играют
Электронно-дырочный переход
Электронно-дырочный переход
Способность n–p-перехода пропускать ток практически только в одном
Способность n–p-перехода пропускать ток практически только в одном
Типичная вольт - амперная характеристика кремниевого диода
Типичная вольт - амперная характеристика кремниевого диода
Электронно-дырочный переход
Электронно-дырочный переход
Электронно-дырочный переход
Электронно-дырочный переход
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Электронно-дырочный переход
Электронно-дырочный переход
Сверхпроводимость
Сверхпроводимость
Изучая поведение сопротивления ртути, охлаждаемой до гелиевых
Изучая поведение сопротивления ртути, охлаждаемой до гелиевых
В 1957 г. Дж
В 1957 г. Дж
Фононы – кванты упругих колебаний кристаллической решетки
Фононы – кванты упругих колебаний кристаллической решетки
Сверхпроводящее состояние является макроскопическим квантовым
Сверхпроводящее состояние является макроскопическим квантовым
Вещества в сверхпроводящем состоянии обладают исключительными
Вещества в сверхпроводящем состоянии обладают исключительными
Значительный шаг в этом направлении произошел в 1986 году, когда было
Значительный шаг в этом направлении произошел в 1986 году, когда было
Следует отметить, что до настоящего времени механизм
Следует отметить, что до настоящего времени механизм
Электрический ток в электролитах
Электрический ток в электролитах
Электролитами принято называть проводящие среды, в которых протекание
Электролитами принято называть проводящие среды, в которых протекание
Основными представителями электролитов, широко используемыми в технике
Основными представителями электролитов, широко используемыми в технике
Электролиз
Электролиз
Электрический ток в электролитах представляет собой перемещение ионов
Электрический ток в электролитах представляет собой перемещение ионов
Закон электролиза был экспериментально установлен английским физиком М
Закон электролиза был экспериментально установлен английским физиком М
Так как заряд иона равен произведению валентности вещества n на
Так как заряд иона равен произведению валентности вещества n на
Постоянная Фарадея численно равна заряду, который необходимо
Постоянная Фарадея численно равна заряду, который необходимо
* Электролитические процессы *классифицируются следующим образом:
* Электролитические процессы *классифицируются следующим образом:
Практическое применение электролиза
Практическое применение электролиза
В цветной металлургии электролиз используется для извлечения металлов
В цветной металлургии электролиз используется для извлечения металлов
Гальванотехника – область прикладной электрохимии, занимающаяся
Гальванотехника – область прикладной электрохимии, занимающаяся
Гальванопластика – получение путем электролиза точных, легко
Гальванопластика – получение путем электролиза точных, легко
Кроме указанных выше, электролиз нашел применение и в других областях:
Кроме указанных выше, электролиз нашел применение и в других областях:
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Лекция окончена
Лекция окончена
Электронная проводимость металлов
Электронная проводимость металлов
Слайды из презентации «Электронная проводимость металлов» к уроку химии на тему «Свойства металлов»

Автор: t3. Чтобы увеличить слайд, нажмите на его эскиз. Чтобы использовать презентацию на уроке, скачайте файл «Электронная проводимость металлов.ppt» бесплатно в zip-архиве размером 1350 КБ.

Скачать презентацию

Электронная проводимость металлов

содержание презентации «Электронная проводимость металлов.ppt»
СлайдТекст
1 З д р а в с т в у й т е

З д р а в с т в у й т е

2 Лекция 13

Лекция 13

Тема: Классическая теория электропроводности металлов

13.1.Классическое представление об электропроводности металлов. Экспериментальные данные 13.2. Вывод законов Ома и Джоуля – Ленца в классической теории электронной проводимости металлов 13.3. Сверхпроводимость

Содержание лекции:

Сегодня: вторник, 1 ноября 2011 г.

3 13

13

1 Классическое представление об электропроводности металлов. Экспериментальные данные.

4
5 Рис

Рис

13.1.

6
7
8
9
10 13

13

2. Вывод законов Ома и Джоуля – Ленца в классической теории электронной проводимости металлов.

11
12 Рис

Рис

13.2.

13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25 Таким образом, классическая электронная теория объясняет существование

Таким образом, классическая электронная теория объясняет существование

электрического сопротивления металлов, законы Ома и Джоуля–Ленца. Однако в ряде вопросов классическая электронная теория приводит к выводам, находящимся в противоречии с опытом.

26 Эта теория не может, например, объяснить, почему молярная теплоемкость

Эта теория не может, например, объяснить, почему молярная теплоемкость

металлов, также как и молярная теплоемкость диэлектрических кристаллов, равна 3R (закон Дюлонга и Пти.) Классическая электронная теория не может также объяснить температурную зависимость удельного сопротивления металлов: Теория дает в то время как из эксперимента получается зависимость ? ~ T. 3. Однако наиболее ярким примером расхождения теории и опытов является сверхпроводимость.

27 13

13

3. Сверхпроводимость.

28
29
30
31
32 Лекция 14

Лекция 14

ЭМИССИЯ ЭЛЕКТРОНОВ ИЗ ПРОВОДНИКОВ. КОНТАКТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ НА ГРАНИЦАХ ПРОВОДНИКОВ 14.1. Эмиссия электронов из проводников 14.1.1. Термоэлектронная эмиссия 14.1.2. Холодная и взрывная эмиссия 14.1.3. Фотоэлектронная эмиссия 14.2. Контактные явления на границе раздела двух проводников.

33 14

14

1. Эмиссия электронов из проводников.

Электрон свободен только в границах металла. Как только он пытается перейти границу «металл – вакуум», возникает кулоновская сила притяжения между электроном и образовавшимся на поверхности избыточным положительным зарядом

34 Вблизи от поверхности образуется электронное облако, и на границе

Вблизи от поверхности образуется электронное облако, и на границе

раздела формируется двойной электрический слой с разностью потенциалов.

35 Скачки потенциала на границе металла показаны на рисунке

Скачки потенциала на границе металла показаны на рисунке

В занятом металлом объеме образуется потенциальная энергетическая яма Так как в пределах металла электроны свободны, и их энергия взаимодействия с узлами решетки равна нулю. За пределами металла электрон приобретает энергию W0. Это энергия притяжения, поэтому

36 Для того, чтобы покинуть металл, электрон должен преодолеть

Для того, чтобы покинуть металл, электрон должен преодолеть

потенциальный барьер и совершить работу (14.1.1) Эту работу называют работой выхода электрона из металла. Для ее совершения электрону необходимо сообщить достаточную энергию.

37 14

14

1.1. Термоэлектронная эмиссия.

Величина работы выхода зависит от химической природы вещества, от его термодинамического состояния и от состояния поверхности раздела. Если энергия, достаточная для совершения работы выхода, сообщается электронам путем нагревания, то процесс выхода электронов из металла называют термоэлектронной эмиссией.

38 Явление испускания электронов нагретыми телами (эмиттерами) в вакуум

Явление испускания электронов нагретыми телами (эмиттерами) в вакуум

называется термоэлектронной эмиссией.

39 Нагрев необходим для того, чтобы энергии теплового движения электрона

Нагрев необходим для того, чтобы энергии теплового движения электрона

было достаточно для преодоления сил кулоновского притяжения между отрицательно заряженным электроном и индуцируемым им на поверхности металла положительным зарядом при удалении с поверхности. Кроме того, при достаточно высокой температуре над поверхностью металла создается отрицательно заряженное электронное облако, препятствующее выходу электрона с поверхности металла в вакуум.

40 Явление термоэлектронной эмиссии открыто в 1883 г. знаменитым

Явление термоэлектронной эмиссии открыто в 1883 г. знаменитым

американским изобретателем Эдисоном. Это явление наблюдалось им в вакуумной лампе с двумя электродами – анодом, имеющим положительный потенциал, и катодом с отрицательным потенциалом. Катодом лампы может служить нить из тугоплавкого металла (вольфрам, молибден, тантал и др.), нагреваемая электрическим током. Такая лампа называется вакуумным диодом.

41
42 Если катод холодный, то ток в цепи катод – анод практически

Если катод холодный, то ток в цепи катод – анод практически

отсутствует. При повышении температуры катода в цепи катод – анод появляется электрический ток, который тем больше, чем выше температура катода. При постоянной температуре катода ток в цепи катод – анод возрастает с повышением разности потенциалов U между катодом и анодом и выходит к некоторому стационарному значению, называемому током насыщения Iн. При этом все термоэлектроны, испускаемые катодом, достигают анода. Величина тока анода не пропорциональна U, и поэтому для вакуумного диода закон Ома не выполняется.

43 На рисунке показаны схема вакуумного диода и вольт-амперные

На рисунке показаны схема вакуумного диода и вольт-амперные

характеристики (ВАХ) Ia(Ua) Uз– задерживающее напряжение при котором I = 0 Iн – ток насыщения, при котором все электроны, испускаемые катодом достигают анода.

44 14

14

1.2. Холодная и взрывная эмиссия.

Электронную эмиссию, вызываемую действием сил электрического поля на свободные электроны в металле, называют холодной или автоэлектронной эмиссией. Для этого должна быть достаточной напряженность поля и должно выполняться условие (6.1.2) здесь d – толщина двойного электрического слоя на границе раздела сред.

45 Автоэлектронную эмиссию можно наблюдать в хорошо откачанной вакуумной

Автоэлектронную эмиссию можно наблюдать в хорошо откачанной вакуумной

трубке, катодом которой служит острие, а анодом – обычный электрод с плоской или мало изогнутой поверхностью.

46 Напряженность электрического поля на поверхности острия с радиусом

Напряженность электрического поля на поверхности острия с радиусом

кривизны r и потенциалом U относительно анода равна.

47 При и что приводит к появлению слабого тока, обусловленного

При и что приводит к появлению слабого тока, обусловленного

автоэлектронной эмиссией с поверхности катода. Сила эмиссионного тока быстро нарастает с повышением разности потенциалов U. Катод специально не разогревается, поэтому эмиссия и называется холодной. Закон Чайльда - Ленгмюра.

48 Плотность тока АЭЭ равна где – коэффициент пропорциональности,

Плотность тока АЭЭ равна где – коэффициент пропорциональности,

определяемый геометрией и материалом катода. Проще говоря, закон Чайльда-Ленгмюра показывает, что плотность тока пропорциональна (закон трех вторых).

49 Электронная микрофотография эмиттера с острийной поверхностью,

Электронная микрофотография эмиттера с острийной поверхностью,

полученного в г. Дубне с использованием современных трековых методик. Острия – конусы высотой 6,6 мкм, диаметром 1,5 мкм. Радиус кривизны вершины 0,1 мкм. Концентрация 107 см?2.

50 Взрывная электронная эмиссия (ВЭЭ)

Взрывная электронная эмиссия (ВЭЭ)

При плотности тока 108 А/см2 и большой концентрации энергии 104 Дж?м–1 микроострия начинают взрываться и разрушаться. Инициируется качественно иной вид эмиссии, обусловленный взрывом микроострий на катоде. Ток электронов, на порядки превосходит начальный ток ААЭ – наблюдается взрывная электронная эмиссия (ВЭЭ). ВЭЭ была открыта и изучена в Томском политехническом институте в 1966 г. коллективом сотрудников под руководством Г.А. Месяца.

51 ВЭЭ – это единственный вид электронной эмиссии, позволяющий получить

ВЭЭ – это единственный вид электронной эмиссии, позволяющий получить

потоки электронов мощностью до 10 13 Вт с плотностью тока до 109 А/см2. Ток ВЭЭ необычен по структуре. Он состоит из отдельных порций электронов 1011 ? 1012 штук, имеющих характер электронных лавин, получивших название эктонов (начальные буквы «explosive centre»). Время образования лавин 10?9 ? 10?8 с.

52 Появление электронов в эктоне вызвано быстрым перегревом микроучастков

Появление электронов в эктоне вызвано быстрым перегревом микроучастков

катода и является, по существу, разновидностью термоэлектронной эмиссии. Прекращение эмиссии электронов в эктоне обусловлено охлаждением зоны эмиссии за счет теплопроводности, уменьшения плотности тока, испарения атомов.

53 Существование эктона проявляется в образовании кратера на поверхности

Существование эктона проявляется в образовании кратера на поверхности

катода. Взрывная эмиссия электронов и эктоны играют фундаментальную роль в вакуумных искрах и дугах, в разрядах низкого давления, в сжатых и высокопрочных газах, в микропромежутках, т.е. там, где в наличии есть электрическое поле высокой напряженности на поверхности катода.

54 Явление взрывной электронной эмиссии послужило основой для создания

Явление взрывной электронной эмиссии послужило основой для создания

импульсных электрофизических установок, таких как сильноточные ускорители электронов, мощные импульсные и рентгеновские устройства, мощные релятивистские сверхвысокочастотные генераторы. Например, импульсные ускорители электронов имеют мощность 1013 Вт и более при длительности импульсов 10?10 ? 10?6 с, токе электронов 106 А и энергии электронов 104 ? 107 эВ. Такие пучки широко используются для исследований в физике плазмы, радиационной физике и химии, для накачки газовых лазеров и пр.

55 14

14

1.3. Фотоэлектронная эмиссия.

Фотоэлектронная эмиссия (фотоэффект) заключается в «выбивании» электронов из металла при действии на него электромагнитного излучения.

56 Схема установки для исследования фотоэффекта и ВАХ аналогичны

Схема установки для исследования фотоэффекта и ВАХ аналогичны

термоэмиссии. Здесь, вместо разогрева катода, на него направляют поток фотонов или - квантов.

57 В физических приборах, регистрирующих – излучение, используют

В физических приборах, регистрирующих – излучение, используют

фотоэлектронные умножители (ФЭУ). Схема прибора приведена на рисунке.

58 В ФЭУ используют два эмиссионных эффекта: фотоэффект и вторичную

В ФЭУ используют два эмиссионных эффекта: фотоэффект и вторичную

электронную эмиссию, которая заключается в выбивании электронов из металла при бомбардировке последнего другими электронами. Электроны выбиваются светом из фотокатода (ФК). Ускоряясь между ФК и первым эмиттером (КС1), они приобретают энергию, достаточную, чтобы выбить большее число электронов из следующего эмиттера.

59 Умножение электронов происходит за счет увеличения их числа при

Умножение электронов происходит за счет увеличения их числа при

последовательном прохождении разности потенциалов между соседними эмиттерами. Последний электрод называют коллектором. Регистрируют ток между последним эмиттером и коллектором. Таким образом, ФЭУ служит усилителем тока, а последний пропорционален излучению, попадающему на фотокатод, что и используют для оценки радиоактивности.

60 14

14

2. Контактные явления на границе раздела двух проводников.

Как показывает опыт, на контакте двух различных металлов образуется двойной электрический слой и соответствующая разность потенциалов:

61 Появление двойного электрического слоя обусловлено различием работ

Появление двойного электрического слоя обусловлено различием работ

выхода электронов из металлов. Чем она больше, тем меньше вероятность перехода электронами границы раздела. Поэтому со стороны металла с большей работой выхода накапливается отрицательный заряд, а с противоположной – положительный.

62 Это явление наблюдалось итальянским физиком Алессандро Вольта (1745 –

Это явление наблюдалось итальянским физиком Алессандро Вольта (1745 –

1827), который сформулировал два экспериментальных закона, известных как законы Вольта.

63 Законы Вольты 1. На контакте двух разных металлов возникает разность

Законы Вольты 1. На контакте двух разных металлов возникает разность

потенциалов, которая зависит от химической природы и от температуры спаев. 2. Разность потенциалов на концах последовательно соединенных проводников не зависит от промежуточных проводников и равна разности потенциалов, возникающей при соединении крайних проводников при той же температуре (закон последовательных контактов Вольта).

64 Ряд Вольты

Ряд Вольты

Потенциал каждого последующего металла в этом ряду ниже потенциала предыдущего.

Опыт Вольты по доказательству существования контактной разности потенциалов

65 Результаты эксперимента можно объяснить с позиции классической

Результаты эксперимента можно объяснить с позиции классической

электронной теории. Если принять, что потенциал за пределами металла равен нулю, то энергия электрона внутри металла с потенциалом ?i определится выражением (14.2.1).

66 При соединении двух разных металлов с работами выхода и возникает

При соединении двух разных металлов с работами выхода и возникает

избыточный переход электронов из второго металла в первый, так как.

67 В результате концентрация электронов n1 в металле 1 увеличивается, по

В результате концентрация электронов n1 в металле 1 увеличивается, по

сравнению с n2, что порождает обратный избыточный поток электронного газа за счет диффузии, противоположный потоку, обусловленному разностью работ выхода.

68 Установившуюся разность потенциалов можно найти из выражения: Явление

Установившуюся разность потенциалов можно найти из выражения: Явление

возникновения контактной разности потенциалов и ее зависимость от температуры называют прямым термоэлектрическим эффектом или эффектом Зеебека.

69 Эффект Зеебека (прямой термоэлектрический эффект) заключается в

Эффект Зеебека (прямой термоэлектрический эффект) заключается в

появлении разности потенциалов в термопарах.

70 Эффективная демонстрация термоэлектрического тока может быть

Эффективная демонстрация термоэлектрического тока может быть

осуществлена в опыте, приведенном на рис. Толстая U-образная медная дуга перекрывается коротким мостиком 1?2 из константана или железа. Место спая 1 разогревается.

Электромагнит, питаемый током термоэлемента, способен удержать гирю весом в несколько килограммов

71 Схема термопары состоящей из спая двух разных металлов 1 и 2, показана

Схема термопары состоящей из спая двух разных металлов 1 и 2, показана

на рисунке. На концах термопары возникает термоЭДС : (14.2.2) где Тг – температура горячего спая и Тx – температура холодного спая.

72 Таким образом – термоЭДС термопары: – постоянная термопары:

Таким образом – термоЭДС термопары: – постоянная термопары:

73 Эффектом Пельтье обратный термоэлектрический эффект

Эффектом Пельтье обратный термоэлектрический эффект

Он заключается в том, что при пропускании тока через термопару, ее спай поглощает или выделяет тепло в зависимости от направления тока. Количество поглощенного тепла пропорционально плотности тока. (6.2.4) где П12 – коэффициент Пельтье, зависящий от материала контактирующих металлов.

74 Применение термопар

Применение термопар

75 Общие сведения

Общие сведения

Термопары относятся к классу термоэлектрических преобразователей, принцип действия которых основан на явлении Зеебека: если спаи двух разнородных металлов, образующих замкнутую электрическую цепь, имеют неодинаковую температуру (Т1 не равно Т2), то в цепи протекает электрический ток.

76 Таким образом, термопара может образовывать устройство, использующее

Таким образом, термопара может образовывать устройство, использующее

термоэлектрический эффект для измерения температуры. В сочетании с электроизмерительным прибором термопара образует термоэлектрический термометр. Измерительный прибор или электронную измерительную систему подключают либо к концам термоэлектродов (рис. 2,а), либо в разрыв одного из них (рис. 2,б).

77
78 В местах подключения проводников термопары к измерительной системе

В местах подключения проводников термопары к измерительной системе

возникают дополнительные термоЭДС. В результате их действия на вход измерительной системы фактически поступает сумма сигналов от рабочей термопары и от «термопар», возникших в местах подключения. Существуют различные способы избежать этого эффекта. Самым очевидным из них является поддержание температуры холодного спая постоянной.

79 Основные параметры термопар промышленного типа

Основные параметры термопар промышленного типа

80 Зависимость эдс

Зависимость эдс

81 Электронные термометры

Электронные термометры

Отечественная промышленность выпускает электронные термометры для измерения температуры контактным способом. Так, например, одно из отечественных предприятий наладило производство серии измерителей температуры, каждый из которых состоит из электронного блока и набора сменных датчиков температуры, представляющих собой стандартные хромель-алюмелевые термопары (тип К)

82 Внешний вид

Внешний вид

Миниатюрный и контактный термометр

83 Достоинства и недостатки

Достоинства и недостатки

Надежность конструкции датчика, возможность работы в широком диапазоне температур, дешевизна, простота, удобство монтажа, возможность измерения локальной температуры, малая инерционность.

Необходимость поддержания температуры холодного спая постоянной и нелинейность на некоторых участках.

84 Применение

Применение

Измерение температур с помощью термопар получило широкое распространение для измерения температуры различных объектов, а также в автоматизированных системах управления и контроля.

85 Электрический ток в полупроводниках

Электрический ток в полупроводниках

Качественное отличие полупроводников от металлов. Электронно-дырочный механизм проводимости чистых беспримесных полупроводников. Электронная и дырочная проводимость примесных полупроводников. Донорные и акцепторные примеси. Электронно-дырочный переход. Полупроводниковый диод. Транзистор.

86 К числу полупроводников относятся многие химические элементы (германий

К числу полупроводников относятся многие химические элементы (германий

кремний, селен, теллур, мышьяк и др.), огромное количество сплавов и химических соединений. Почти все неорганические вещества окружающего нас мира – полупроводники. Самым распространенным в природе полупроводником является кремний, составляющий около 30 % земной коры.

87 Качественное отличие полупроводников от металлов проявляется прежде

Качественное отличие полупроводников от металлов проявляется прежде

всего в зависимости удельного сопротивления от температуры.

88 Зонная модель электронно-дырочной проводимости полупроводников

Зонная модель электронно-дырочной проводимости полупроводников

При образовании твердых тел возможна ситуация, когда энергетическая зона, возникшая из энергетических уровней валентных электронов исходных атомов, оказывается полностью заполненной электронами, а ближайшие, доступные для заполнения электронами энергетические уровни отделены от валентной зоны промежутком неразрешенных энергетических состояний – так называемой запрещенной зоной.

89 Выше запрещенной зоны расположена зона разрешенных для электронов

Выше запрещенной зоны расположена зона разрешенных для электронов

энергетических состояний – зона проводимости. Зона проводимости при 0 К полностью свободна, а валентная зона полностью занята. Подобные зонные структуры характерны для кремния, германия, арсенида галлия (GaAs), фосфида индия (InP) и многих других твердых тел, являющихся полупроводниками (см. рис.).

90 При повышении температуры полупроводников и диэлектриков электроны

При повышении температуры полупроводников и диэлектриков электроны

способны получать дополнительную энергию, связанную с тепловым движением kT. У части электронов энергии теплового движения оказывается достаточно для перехода из валентной зоны в зону проводимости, где электроны под действием внешнего электрического поля могут перемещаться практически свободно.

91 В этом случае, в цепи с полупроводниковым материалом по мере повышения

В этом случае, в цепи с полупроводниковым материалом по мере повышения

температуры полупроводника будет нарастать электрический ток. Этот ток связан не только с движением электронов в зоне проводимости, но и с появлением вакантных мест от ушедших в зону проводимости электронов в валентной зоне, так называемых дырок.

92 Вакантное место может быть занято валентным электроном из соседней

Вакантное место может быть занято валентным электроном из соседней

пары, тогда дырка переместиться на новое место в кристалле. Если полупроводник помещается в электрическое поле, то в упорядоченное движение вовлекаются не только свободные электроны, но и дырки, которые ведут себя как положительно заряженные частицы.

93 Поэтому ток I в полупроводнике складывается из электронного In и

Поэтому ток I в полупроводнике складывается из электронного In и

дырочного Ip токов: I = In + Ip. Электронно-дырочный механизм проводимости проявляется только у чистых (т. е. без примесей) полупроводников. Он называется собственной электрической проводимостью полупроводников.

94 Электроны забрасываются в зону проводимости с уровня Ферми, который

Электроны забрасываются в зону проводимости с уровня Ферми, который

оказывается в собственном полупроводнике расположенным посередине запрещенной зоны.

95 Существенно изменить проводимость полупроводников можно, введя в них

Существенно изменить проводимость полупроводников можно, введя в них

очень небольшие количества примесей. В металлах примесь всегда уменьшает проводимость. Так, добавление в чистый кремний 10?3 % атомов фосфора увеличивает электропроводность кристалла в 105 раз. Небольшое добавление примеси к полупроводнику называется легированием. Если добавить пятивалентный атом фосфора в решетку кремния, то четыре валентных электрона фосфора вступят в связь с четырьмя соседними атомами кремния, у которого во внешней оболочке четыре электрона, а пятый электрон атома Р может достаточно легко отщепиться в результате теплового движения и перейти в зону проводимости (рис. 6.11).

96 Необходимым условием резкого уменьшения удельного сопротивления

Необходимым условием резкого уменьшения удельного сопротивления

полупроводника при введении примесей является отличие валентности атомов примеси от валентности основных атомов кристалла. Проводимость полупроводников при наличии примесей называется примесной проводимостью.

97 Различают два типа примесной проводимости – электронную и дырочную

Различают два типа примесной проводимости – электронную и дырочную

проводимости. Электронная проводимость возникает, когда в кристалл германия с четырехвалентными атомами введены пятивалентные атомы (например, атомы мышьяка, As).

98
99 Четыре валентных электрона атома мышьяка включены в образование

Четыре валентных электрона атома мышьяка включены в образование

ковалентных связей с четырьмя соседними атомами германия. Пятый валентный электрон оказался излишним. Он легко отрывается от атома мышьяка и становится свободным. Атом, потерявший электрон, превращается в положительный ион, расположенный в узле кристаллической решетки.

100 Примесь из атомов с валентностью, превышающей валентность основных

Примесь из атомов с валентностью, превышающей валентность основных

атомов полупроводникового кристалла, называется донорской примесью. В результате ее введения в кристалле появляется значительное число свободных электронов. Это приводит к резкому уменьшению удельного сопротивления полупроводника – в тысячи и даже миллионы раз. Удельное сопротивление проводника с большим содержанием примесей может приближаться к удельному сопротивлению металлического проводника.

101 Такая проводимость, обусловленная свободными электронами, называется

Такая проводимость, обусловленная свободными электронами, называется

электронной, а полупроводник, обладающий электронной проводимостью, называется полупроводником n-типа.

102 Дырочная проводимость возникает, когда в кристалл германия введены

Дырочная проводимость возникает, когда в кристалл германия введены

трехвалентные атомы (например, атомы индия, In).

103 На рис

На рис

показан атом индия, который создал с помощью своих валентных электронов ковалентные связи лишь с тремя соседними атомами германия. На образование связи с четвертым атомом германия у атома индия нет электрона. Этот недостающий электрон может быть захвачен атомом индия из ковалентной связи соседних атомов германия. В этом случае атом индия превращается в отрицательный ион, расположенный в узле кристаллической решетки, а в ковалентной связи соседних атомов образуется вакансия.

104 Примесь атомов, способных захватывать электроны, называется

Примесь атомов, способных захватывать электроны, называется

акцепторной примесью. В результате введения акцепторной примеси в кристалле разрывается множество ковалентных связей и образуются вакантные места (дырки). На эти места могут перескакивать электроны из соседних ковалентных связей, что приводит к хаотическому блужданию дырок по кристаллу.

105 Концентрация дырок в полупроводнике с акцепторной примесью значительно

Концентрация дырок в полупроводнике с акцепторной примесью значительно

превышает концентрацию электронов, которые возникли из-за механизма собственной электропроводности полупроводника: np >> nn. Проводимость такого типа называется дырочной проводимостью. Примесный полупроводник с дырочной проводимостью называется полупроводником p-типа. Основными носителями свободного заряда в полупроводниках p-типа являются дырки.

106 В современной электронной технике полупроводниковые приборы играют

В современной электронной технике полупроводниковые приборы играют

исключительную роль. За последние три десятилетия они почти полностью вытеснили электровакуумные приборы. В любом полупроводниковом приборе имеется один или несколько электронно-дырочных переходов. Электронно-дырочный переход (или n–p-переход) – это область контакта двух полупроводников с разными типами проводимости.

Электронно-дырочный переход.

107 Электронно-дырочный переход

Электронно-дырочный переход

Таким образом, на границе полупроводников образуется двойной электрический слой, электрическое поле которого препятствует процессу диффузии электронов и дырок навстречу друг другу

108 Способность n–p-перехода пропускать ток практически только в одном

Способность n–p-перехода пропускать ток практически только в одном

направлении используется в приборах, которые называются полупроводниковыми диодами. Полупроводниковые диоды изготавливаются из кристаллов кремния или германия. При их изготовлении в кристалл c каким-либо типом проводимости вплавляют примесь, обеспечивающую другой тип проводимости.

109 Типичная вольт - амперная характеристика кремниевого диода

Типичная вольт - амперная характеристика кремниевого диода

110 Электронно-дырочный переход

Электронно-дырочный переход

Транзистор.

Полупроводниковые приборы не с одним, а с двумя n–p-переходами называются транзисторами. Транзисторы бывают двух типов: p–n–p-транзисторы и n–p–n-транзисторы.

111 Электронно-дырочный переход

Электронно-дырочный переход

Транзистор.

В транзисторе n–p–n-типа основная германиевая пластинка обладает проводимостью p-типа, а созданные на ней две области – проводимостью n-типа. В транзисторе p – n – p – типа всё наоборот. Пластинку транзистора называют базой (Б), одну из областей с противоположным типом проводимости – коллектором (К), а вторую – эмиттером (Э).

112
113 Электронно-дырочный переход

Электронно-дырочный переход

Транзистор.

114 Сверхпроводимость

Сверхпроводимость

Существует одно явление, механизм которого оказалось возможным объяснить лишь в рамках квантовой теории. В 1908 г. голландскому физику Г. Камерлинг-Оннесу удалось получить жидкий гелий с температурой кипения 4,44 К. Метод получения жидкого гелия оказался очень сложным и малоэффективным, и в течение долгого времени лишь лаборатория Камерлинг-Оннеса в Лейдине производила жидкий гелий.

При некоторой определенной температуре Tкр, различной для разных веществ, удельное сопротивление скачком уменьшается до нуля.

115 Изучая поведение сопротивления ртути, охлаждаемой до гелиевых

Изучая поведение сопротивления ртути, охлаждаемой до гелиевых

температур, Камерлинг-Оннес в 1911 г. впервые в мире наблюдал исчезновение сопротивления ртути практически до нуля. Это явление было названо сверхпроводимостью. Камерлинг-Оннес писал: «При 4,3 К сопротивление ртути уменьшается до 0,084 Ом, что составляет 0,0021 от значения сопротивления, которое имела бы твердая ртуть при 0 ?С (39,7 Ом). Обнаружено, что при 3 К сопротивление падает ниже 3?10-6 Ом, что составляет 10-7 от значения при 0 ?С». Отметим, что температурный интервал, в котором сопротивление уменьшалось до нуля, очень узок, и для некоторых металлов он составляет лишь 10-3 К.

116 В 1957 г. Дж

В 1957 г. Дж

Бардином, Л. Купером, Дж. Шрифером дано квантово-механическое объяснение природы сверхпроводимости (теория БКШ). Было показано, что хотя между электронами действуют силы кулоновского отталкивания, тем не менее в твердых телах при температуре перехода в сверхпроводящее состояние Тс – критической температуре, между электронами начинают действовать силы притяжения, обусловленные обменом фононами между электронами.

117 Фононы – кванты упругих колебаний кристаллической решетки

Фононы – кванты упругих колебаний кристаллической решетки

Это притяжение приводит к образованию связанных электронных пар – куперовских пар. Пары электронов уже не являются фермионами, и для них уже не действует принцип запрета Паули. Спаренные электроны являются бозонами – частицами с нулевым спином, и стремятся сконденсироваться. В результате такой конденсации образуется электрически заряженная, сверхтекучая электронная жидкость, обладающая свойствами сверхпроводимости.

118 Сверхпроводящее состояние является макроскопическим квантовым

Сверхпроводящее состояние является макроскопическим квантовым

состоянием металла Электрон, движущийся среди положительно заряженных ионов, поляризует решетку т.е. электростатическими силами притягивает к себе ближайшие ионы. Благодаря такому смещению ионов в окрестности траектории электрона локально возрастает плотность положительного заряда. Второй электрон, движущийся вслед за первым, будет притягиваться областью с избыточным положительным зарядом. В результате косвенным образом за счет взаимодействия с решеткой между электронами 1 и 2 возникают силы притяжения(связанная куперовская пара).

119 Вещества в сверхпроводящем состоянии обладают исключительными

Вещества в сверхпроводящем состоянии обладают исключительными

свойствами. Практически наиболее важным их них является способность длительное время (многие годы) поддерживать без затухания электрический ток, возбужденный в сверхпроводящей цепи.

Научный интерес к сверхпроводимости возрастал по мере открытия новых материалов с более высокими критическими температурами.

120 Значительный шаг в этом направлении произошел в 1986 году, когда было

Значительный шаг в этом направлении произошел в 1986 году, когда было

Значительный шаг в этом направлении произошел в 1986 году, когда было обнаружено, что у одного сложного керамического соединения Tкр = 35 K. Уже в следующем 1987 году физики сумели создать новую керамику с критической температурой 98 К, превышающей температуру жидкого азота (77 К). Явление перехода веществ в сверхпроводящее состояние при температурах, превышающих температуру кипения жидкого азота, было названо высокотемпературной сверхпроводимостью. В 1988 году было создано керамическое соединение на основе элементов Tl–Ca–Ba–Cu–O с критической температурой 125 К.

121 Следует отметить, что до настоящего времени механизм

Следует отметить, что до настоящего времени механизм

высокотемпературной сверхпроводимости керамических материалов до конца не выяснен.

122 Электрический ток в электролитах

Электрический ток в электролитах

Электролиты. Носители зарядов в электролитах. Электролиз. Электролитическая диссоциация. Закон Фарадея для электролиза. Объединенный закон Фарадея для электролиза.

123 Электролитами принято называть проводящие среды, в которых протекание

Электролитами принято называть проводящие среды, в которых протекание

электрического тока сопровождается переносом вещества. Носителями свободных зарядов в электролитах являются положительно и отрицательно заряженные ионы.

124 Основными представителями электролитов, широко используемыми в технике

Основными представителями электролитов, широко используемыми в технике

являются водные растворы неорганических кислот, солей и оснований. Прохождение электрического тока через электролит сопровождается выделением веществ на электродах. Это явление получило название электролиза.

125 Электролиз

Электролиз

Это совокупность процессов, протекающих в растворе или расплаве электролита, при пропускании через него электрического тока. Электролиз является одним из важнейших направлений в электрохимии

126 Электрический ток в электролитах представляет собой перемещение ионов

Электрический ток в электролитах представляет собой перемещение ионов

обоих знаков в противоположных направлениях. Положительные ионы движутся к отрицательному электроду (катоду), отрицательные ионы – к положительному электроду (аноду). Ионы обоих знаков появляются в водных растворах солей, кислот и щелочей в результате расщепления части нейтральных молекул. Это явление называется электролитической диссоциацией.

127 Закон электролиза был экспериментально установлен английским физиком М

Закон электролиза был экспериментально установлен английским физиком М

Фарадеем в 1833 году. Закон Фарадея определяет количества первичных продуктов, выделяющихся на электродах при электролизе: Масса m вещества, выделившегося на электроде, прямо пропорциональна заряду Q, прошедшему через электролит: m = kQ = kIt. Величину k называют электрохимическим эквивалентом.

128 Так как заряд иона равен произведению валентности вещества n на

Так как заряд иона равен произведению валентности вещества n на

элементарный заряд e (q0 = ne), то выражение для электрохимического эквивалента k можно записать в виде : F = eNA – постоянная Фарадея. F = eNA = 96485 Кл / моль.

129 Постоянная Фарадея численно равна заряду, который необходимо

Постоянная Фарадея численно равна заряду, который необходимо

пропустить через электролит для выделения на электроде одного моля одновалентного вещества. Объединенный закон Фарадея для электролиза приобретает вид:

130 * Электролитические процессы *классифицируются следующим образом:

* Электролитические процессы *классифицируются следующим образом:

получение неорганических веществ(водорода, кислорода, хлора, щелочей и т.д.) получение металлов(литий, натрий, калий, бериллий, магний, цинк, алюминий, медь и т.д.) очистка металлов(медь, серебро,…) получение металлических сплавов получение гальванических покрытий обработка поверхностей металлов(азотирование, борирование, электрополировка, очистка) получение органических веществ электродиализ и обессоливание воды нанесение пленок при помощи электрофореза.

131 Практическое применение электролиза

Практическое применение электролиза

Электрохимические процессы широко применяются в различных областях современной техники, в аналитической химии, биохимии и т. д. В химической промышленности электролизом получают хлор и фтор, щелочи, хлораты и перхлораты, надсерную кислоту и персульфаты, химически чистые водород и кислород и т. д. При этом одни вещества получают путем восстановления на катоде (альдегиды, парааминофенол и др.), другие электроокислением на аноде (хлораты, перхлораты, перманганат калия и др.). Электролиз в гидрометаллургии является одной из стадий переработки металлсодержащего сырья, обеспечивающей получение товарных металлов. Электролиз может осуществляться с растворимыми анодами - процесс электрорафинирования или с нерастворимыми - процесс электроэкстракции. Главной задачей при электрорафинировании металлов является обеспечения необходимой чистоты катодного металла при приемлемых энергетических расходах.

132 В цветной металлургии электролиз используется для извлечения металлов

В цветной металлургии электролиз используется для извлечения металлов

из руд и их очистки. Электролизом расплавленных сред получают алюминий, магний, титан, цирконий, уран, бериллий и др. Для рафинирования (очистки) металла электролизом из него отливают пластины и помещают их в качестве анодов в электролизер. При пропускании тока металл, подлежащий очистке, подвергается анодному растворению, т. е. переходит в раствор в виде катионов. Затем эти катионы металла разряжаются на катоде, благодаря чему образуется компактный осадок уже чистого металла. Примеси, находящиеся в аноде, либо остаются нерастворимыми, либо переходят в электролит и удаляются.

Cхема электролитического рафинирования меди

133 Гальванотехника – область прикладной электрохимии, занимающаяся

Гальванотехника – область прикладной электрохимии, занимающаяся

процессами нанесения металлических покрытий на поверхность как металлических, так и неметаллических изделий при прохождении постоянного электрического тока через растворы их солей. Гальванотехника подразделяется на гальваностегию и гальванопластику. Гальваностегия (от греч. покрывать) – это электроосаждение на поверхность металла другого металла, который прочно связывается (сцепляется) с покрываемым металлом (предметом), служащим катодом электролизера. Перед покрытием изделия необходимо его поверхность тщательно очистить (обезжирить и протравить), в противном случае металл будет осаждаться неравномерно, а кроме того, сцепление (связь) металла покрытия с поверхностью изделия будет непрочной. Способом гальваностегии можно покрыть деталь тонким слоем золота или серебра, хрома или никеля. С помощью электролиза можно наносить тончайшие металлические покрытия на различных металлических поверхностях. При таком способе нанесения покрытий, деталь используют в качестве катода, помещенного в раствор соли того металла, покрытие из которого необходимо получить. В качестве анода используется пластинка из того же металла.

134 Гальванопластика – получение путем электролиза точных, легко

Гальванопластика – получение путем электролиза точных, легко

отделяемых металлических копий относительно значительной толщины с различных как неметаллических, так и металлических предметов, называемых матрицами. С помощью гальванопластики изготовляют бюсты, статуи и т. д. Гальванопластика используется для нанесения сравнительно толстых металлических покрытий на другие металлы (например, образование "накладного" слоя никеля, серебра, золота и т. д.).

135 Кроме указанных выше, электролиз нашел применение и в других областях:

Кроме указанных выше, электролиз нашел применение и в других областях:

получение оксидных защитных пленок на металлах (анодирование); электрохимическая обработка поверхности металлического изделия (полировка); электрохимическое окрашивание металлов (например, меди, латуни, цинка, хрома и др.); очистка воды – удаление из нее растворимых примесей. В результате получается так называемая мягкая вода (по своим свойствам приближающаяся к дистиллированной); электрохимическая заточка режущих инструментов (например, хирургических ножей, бритв и т.д.).

136
137 Лекция окончена

Лекция окончена

Сегодня: вторник, 1 ноября 2011 г.

138
«Электронная проводимость металлов»
http://900igr.net/prezentatsii/khimija/Elektronnaja-provodimost-metallov/Elektronnaja-provodimost-metallov.html
cсылка на страницу
Урок

Химия

64 темы
Слайды
Презентация: Электронная проводимость металлов.ppt | Тема: Свойства металлов | Урок: Химия | Вид: Слайды
900igr.net > Презентации по химии > Свойства металлов > Электронная проводимость металлов.ppt